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重庆大学:《大学化学》课程教学资源(PPT课件讲稿)第5章 原子结构和周期系
文档格式:PPT 文档大小:723KB 文档页数:33
宇宙万物是由哪些基本物质构成的呢?人类从上 古时代起就开始了关于物质结构的探讨 到20世纪初卢瑟福根据a粒子衍射现象提出了“含 核的原子模型” 1913年波尔提出了核外电子分层排布的波尔理论 直到20世纪30年代,以微观粒子波粒二象性为 基础发展起来的量子力学,才建立了比较符合微观 世界实际的物质结构近代理论
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 21 变分法
文档格式:PDF 文档大小:79.34KB 文档页数:6
变分方法思想: 取不同的态v),计算(E)=mv),其中最小的(E)最接近Eo,可近似看成基态能E
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 19 定态近似方法
文档格式:PDF 文档大小:84.57KB 文档页数:6
量子态满足 Schroedinger方程ih,(1)=Bv(F, 但是可以精确求解的物理问题太少,大部分实际问题不能严格求解,只能用近似方法
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 17 空间反演不变性与宇称守恒
文档格式:PDF 文档大小:94.71KB 文档页数:5
若体系具有空间反演不变性,[,]=0,则 a)宇称守恒 b)宇称Ⅰ与H有共同本征态
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 15 两个角动量耦合
文档格式:PDF 文档大小:80.02KB 文档页数:5
自旋角动量与轨道运动产生的磁场之间的相互作用: 要求解定态方程,必须求解两个角动量的耦合LS的本征方程 对于任意两个独立角动量元
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 13 角动量的一般性质
文档格式:PDF 文档大小:82.11KB 文档页数:5
力学量的一般定义由对易关系确定。例如坐标和动量的定义是 元]=0,[,=0,[元,]=h, 不依赖于表象 角动量J的一般定义由其对易关系确定:
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 11 粒子在中心场中的运动
文档格式:PDF 文档大小:70.16KB 文档页数:4
由于任意中心场中角向波函数都相同,为球谐函数,故中心场问题退化为径向方程:
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 9 一维束缚态问题
文档格式:PDF 文档大小:93.31KB 文档页数:6
若粒子只能在有限空间运动,即limy(,t)→0,称态y(,t)为束缚态
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 7 不确定关系
文档格式:PDF 文档大小:76.17KB 文档页数:5
以上仅考虑了单个力学量的测量值和测量几率,两个或两个以上力学量的测量有什关 系? 在任意态v),力学量A的不确定度由方差决定 (△4)=w(a-(4)y)=),其中12=(-(4)y) 力学量B的不确定度由方差决定 (△B)=(B-(8)l)-gg),其中g)(2-)v A,B两个力学量的不确定关系由(④△)(△B)描述
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 5 厄米算符
文档格式:PDF 文档大小:64.51KB 文档页数:5
4)可以证明:厄米算符的本征矢满足完备性条件, ∑|)(l=1 或∫d)(|=1 或∑1+」d1f=1 构成H语ert空间的一组正交归一的基矢。 5.两组基矢之间的变换(表象变换) 正如在3维空间中可选择直角坐标系,也可以选择球坐标系、柱坐标系一样
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