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《固体物理学》课程教学资源(讲义)第六章 金属电子论(6.2)功函数和接触势差
文档格式:PDF 文档大小:828.93KB 文档页数:4
6.2功函数和接触势差 1.热电子发射和功函数 实验指出,热电子发射电流密度:j~e-W:功函数金属中,电子处于势阱高度为X(正离子的吸引),如图XCH006008所示,当电子从外界获得足够的能量,有可能脱离金属,产生热电子发射电流
《固体物理学》课程教学资源(讲义)第七章 半导体电子论(7.4)电导和霍耳效应
文档格式:PDF 文档大小:455.81KB 文档页数:2
1.半导体电导率 在一般电场情况下,半导体的导电服从欧姆定律:j=E--为电导率 半导体中可以同时有两种载流子,将电流密度写成:j=nq+pqv ,分别为空穴和电子在外场下获得的平均漂移速度 —平均漂移速度和外场的关系:
《固体物理学》课程教学资源(讲义)第七章 半导体电子论(7.3)半导体中电子的费密统计分布
文档格式:PDF 文档大小:401.51KB 文档页数:4
1.半导体载流子的近似玻耳兹曼统计 半导体中的电子和金属中的电子一样服从费密一一狄拉克统计。在金属中,电子填充空带的部分形 成导带,相应的费密能级位于导带中。 对于掺杂不太多的半导体,在热平衡下,导带中有从施主能级激发到导带中的电子,价带中还有少量的空穴
《固体物理学》课程教学资源(讲义)第七章 半导体电子论(7.7)金属一绝缘体一半导体和MOS反型层
文档格式:PDF 文档大小:970.25KB 文档页数:3
7-7金属一绝缘体一半导体和MOS反型层 MS体系:金属一绝缘体一半导体 Metal Insulator Semiconductor MOS体系:金属一氧化物一半导体
《固体物理学》课程教学资源(讲义)第七章 半导体电子论(7.8)异质结
文档格式:PDF 文档大小:1.42MB 文档页数:3
同质结:由同种半导体材料构成的N区或P区,形成的PN结。如将两块带隙宽度相同、掺杂不 同的半导体材料,在一定的条件下生长在一起形成同质结。 异质结:两种带隙宽度不同的半导体材料生长在同一块单晶上形成的结。 同型异质结:结的两边导电类型相同:NN,PP结 异型异质结:结的两边导电类型不相同:NP,PN结 对于异型异质结:两种材料的带隙不同
《固体物理学》课程教学资源(讲义)第七章 半导体电子论(7.6)PN结
文档格式:PDF 文档大小:1.2MB 文档页数:5
PN结的构成:半导体材料的一部分是N型半导体材料,一部分是P型半导体材料型。 N结的性质:单向导电性。电流随电压变化的特性如图XCH007012所示
《固体物理学》课程教学资源(讲义)第六章 金属电子论(6.1)费密统计和电子热容量
文档格式:PDF 文档大小:1.1MB 文档页数:9
经典力学对金属中电子的处理 特鲁特一洛伦兹金属电子论:金属体中的电子和分子气体一样,在一定温度下达到热平衡,电子气 体可以用确定的平均速度和平均自由程来描述。这样不考虑电子与电子之间、电子与离子之间的相 互作用,由此建立起来的是自由电子模型。 应用经典力学和电子气体服从经典麦克斯一玻尔兹曼统计分布规律,对金属中的电子进行计算
湖北大学:《大学物理》第一章(1-2) 加速度为恒矢量质点运动
文档格式:PPT 文档大小:634KB 文档页数:25
一般说来,质点运动时其加速度常随时间而 改变,但在有些情况下,质点的加速度可以 视为是恒定的,即其值和方向都不随时间而 变。如质点在地球表面附近运动、电荷在均 匀电场中的运动等,均属这种情况。 已知质点的初始运动状态及质点的 加速度来求质点的曲线运动方程,是属于运 动学的第二类问题~即已知运动状态求运动 方程的问题
武汉大学:《电磁场理论》第六章 电磁波的辐射
文档格式:PPT 文档大小:5.38MB 文档页数:88
主要内容: 一、电磁波的辐射及其计算公式 二、电磁波辐射基本单元的辐射特性 三、天线的一般概念及其主要参数 四、广义 Maxwell方程组及其应用 五、雷达概念及其工作原理
武汉大学:《电磁场理论》第七章 电波传播理论基础
文档格式:PPT 文档大小:2.11MB 文档页数:109
实际空间充满了各种不同电磁特性的介质。电磁波在不同介质中传播表现出不同的特性。人 们正是通过这些不同的特性获取介质或目标性质性的理论依据。因此电波传播是无线通信、 遥感、目标定位和环境监测的基础
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