讨论了强激光场下单壁纳米管的声子增益效应.采用含时微扰方法计算了不同温度下声子占据数随时间的变化率(声子增益系数).计算结果表明,在强激光场下纳米管中的声子占据数随时间非线性增加,增益系数与温度和激光场强都有关系.随着温度升高,声子增益系数迅速减小;在确定的温度情况下,激光场强越强,声子增益效应越明显,并对这个现象给出了合理的物理解释

如果在晶体中存在温度梯度 w能流密度:0=-d一单位时间内通过单位面积的热能,其中为品体的热导系数。 不考虑电子对热传导的贡献,晶体中的热传导主要依靠声子来完成 当样品中存在温度梯度时,“声子气体”的密度分布是不均匀的。温度较高的区域将有产生较多的振 动模式和具有较大的振动幅度,即有较多的声子被激发,“声子”密度高。这些声子通过和晶体中其 它声子发生碰撞,使得温度较低的区域具有同样的“声子”密度

§1.一维原子链的点阵振动 §2.一维双原子点阵的点阵振动 §3.声子 §4.声子动量 §5.中子的非弹性散射测量声子能谱 §6.格波---声子的对照(元激发的物理思想)

首次讨论了强场下界面声子的增益。依据局域界面声子模的基本特征,即随离开界面距离,原子振幅呈衰减形式,用二次量子化方法,给出了声子数变化率的具体表达式。研究结果表明:当平行于界面的波矢超过衰减常数,场强超过某一阈值时,界面光学声子数随时间指数增加。还对场强阈值及所需激光器功率密度进行了估计,同时讨论了可能的应用

通过修正的泛函积分方法研究两束激光对石墨层中原子位移涨落的影响.计算表明:在激光场强和频率一定的情况下,适当调节激光场的相位差,可以使原子位移涨落随时间的变化率在有限的时间范围内为正值,这对应声子增益的过程.详细讨论了产生这种声子增益效应的机理,给出了产生声子增益的时间间隔

第二节 能量量子化、声子 3.2.1 晶格振动模式及声子概念 3.2.2 声子的性质 第三节 晶体的比热 3.3.1 经典热容理论 3.3.2 热容的量子理论 3.3.3 模式密度的求法 3.3.4 爱因斯坦模型 3.3.5 德拜模型

采用一维固-流结构矩形掺杂声子晶体中弹性波横向受限的条件,推导出弹性波在其中各个模式满足的关系式.利用它分析了弹性波各模式的特性,并使用转移矩阵法研究了弹性波的缺陷模随模式量子数和矩形边长的变化规律,得出了一些不同于一维非受限声子晶体的缺陷模的新特征.一维掺杂矩形声子晶体的缺陷模由模式量子数确定,缺陷模的频率和半高宽与模式量子数和矩形边长有关

从晶格格波的声子理论可知,热传导过程-子从 高浓度区域到低浓度区域的扩散过程。 热阻:声子扩散过程中的各种散射。 根据气体热传导的经典分子动力学,热传导系数

￾ 一维晶格热振动，色散关系，周期性边界条件 ￾ 三维晶格热振动的特点和一般规律 ￾ 晶格热振动的量子化，声子 ￾ 声子统计分布函数，晶格热振动能 ￾ 晶格比热的Einstein模型 ￾ 晶格比热的Debye模型 ￾ 晶格热传导

西安电子科技大学：《固体物理》课程教学资源（PPT课件讲稿）第三章 晶格振动 §3-3 晶格振动量子化与声子