74· 西安电子科技大学学报 第3期 (2)z=L/2,q=L/2,等相位面的曲*半径为 L/2,曲率中心距z=L/2而的距离为L/2,在参考 而(z=L/2处)的左边,即原心0处 (3)z=-L/2,q=-L/2,等相位面的曲*半径 为L/2,曲率屮心在参考而(x=-L/2处)的右边,即 原心0处 表明共心腔有一会聚点以z2=0),腔内任一截而的 图2共心腔的球而波型 等相位而是由该点(即0点)为曲率中心的相应的球而波传播到z的球而波型,曲率半径 R=|z,对于非对称共心腔,会聚点P不会在原点0处 ≠0 L R或 R 任一点z处的等相位面的曲*半径为R=z-z,因此一般共心腔的口再现波型为出 共心腔的腔心p点处发的球面波型 与平行平面腔类似,在不考虑衍射效应下或NF足够大时,这一结论悬正确的.(21) 与(23)式较好的描述了腔的基模特性 32稳定腔引A+D|<1a k1k为一对共轭复根,k"=k2(k2=k) }(4+D)+1V(A+D)2-4=1 2(4+D)+24-(A+D) k2-(A+D)-1(4+D)2-4-1 2(4+D)-2Y4-(A+D h,=亏(A+D) (A+ (26 h. +ih (27) a h q1、q2对应着复数曲率半径,相应的本征矢 0 般近轴球而波的场分布为 式中P2=x2+y2,K为波矢,R为球面波的曲率半径或称等相位而的曲*半径.将复数曲 牛径与8日8定账中本14]所州这的场分为·74 · 西安电子科技大学学报 第 3期 (2)： ／2， =L／2。 等 相 位 面 的 曲率 半 径 为 L／2· 曲率 中心距 ：=￡／2面的距 离 为 ／2．在参考 而 =L／2处 )的左 边 ． 即原 心 0处 ． (3)： 一L／2· 口=一L／2． 等 相 位 面 的 曲率半 衽 为 L／2，曲率中心在参考而0=一L／2处)的右边．即 原心 0处 ． 表 明共 心艘有 一会 聚点 =0)'腔 内任～截 面的 2 共心脏的球而泼 等相位 而是 由该 血 (即 0点 )为 曲率 中心的相 应的球 而波传播到 ：的球而波型 ． 曲率 径 对于非对称共 心腔，会 聚点 P不会在原点 0处 ． ， ， ≠ 0 ：， 一 等一 2或 ：，一 】一等 (24) 任一点 2处 的等相位面的曲率半径为 =Iz-zJ，因此一般共心腔的 [J再现波型为由 共心腔 的腔心 P点处发的球而 波型 ． ． 与_甲行 面腔类似·在不考虑衍射效应下或 NF足够太时．这一结沦是 n确的． (21) 与(23)式 较好 的描述 了腔 的基 模特性 ． 3·2 稳定腔 J +DI<l I 七】为一xt共现复根 ． = ( = ) j1(+。)+ √ _= r二 = (+。)+ √_=_ ] ：一(+。)一、『 == +。)一 二iI f 令 ( ^一 而 则 ：l 对应着复数曲率半径，相应的卒征矢为[]l、[：1． 嘶 ：鲁一J+妄) f25) r26) (27) (28) 一 般近轴球 而波的场分布为 式中，= +，， 为波矢． 为球面波的曲率半径或称等相位而的曲率 径． 率半径-与钆簧换，得稳定腔中本征态[]，与[l所末H应的场分机为 (29) 特 复数 曲 罕 ． 一 ．一 得 维普资讯 http://www.cqvip.com