[平(g)平(g)f=6(g'-9). (5.11) 分立谱情形中当然也有·个与上式相类似的关系式： 295gw.g=8g-g. (5.12) (5.1):(5.4)两式和(5.3)，(5.11)两式和比较，可以看出，一 方面，的数平(q)可按函数组业(g)展开其展开系数为a,另一方 面，(5.3)式是·个完全类似的展开式，式中的a=a(f)函数按函 数组等(q)展开，而平(q)充当了展开式系数.函数α()和平(g) 一样，也能完全确定该系统的状态；我们有时把a(f)称为f表象中 的波函数[而四(q)称为表象中的波函数].正如Ψ()i确定系 统的坐标值介于给定的dq区间内的几-·样，a(f)〔2确定了f 的数值介于给定的df区向内的几本.·方i,平，()函数为物理 其∫在g表象中的本征函数；另一方面，它的共柜复函数里(q)就 是坐标9在表象中的本征函数. 设p(f打为物理量f的某种函数，并且和f的关系是一·对 应的.那末，每个平：()函数都可以看作平的一个本征函数.可 是，这时这些函数的门一化问题必颈改变，的本征函数乎，(9) 应按以下条件门一化： ,Ψdg=[p(f)-p(f)]. 而Ψr函数是按条件（⑤.4）归一化的.8函数的宗觉只有当'=∫ 时才等于零.当'趋近于时，我们有 p(f)-)=d(f-f). df 按(5.10)式我1可写成① ①一敏啡米，如伞（红）为某·单值压数其迪函效无搭单位)，我们就有 So(: )-as, 其a4为方程式x)=C的话根。 ·22·