否、大小、正负号都沒有关系。这也是一个实验定律,被大量实验事实所证实 有了这个定律,我们可以非常容易地计算连续带电体之间的相互作用力 P()△r r 考虑一个连续带电体对处于带电量为q的力。将连续带电体分成许多微元,其 中一个为处于2=F带电量为q2=p()△r的点电荷。这里p()=ara:0 为 电荷密度,而Δτ为此微元的体积。则根据库仑定律以及线性叠加原理,整个带 电体对q1的静电力为 qp(r)dr (1.1.3) 其中,R=F-F'。(注:一般情况下我们把源所出的坐标用F标记,蔡点所处 的座标用F标记,由源到现察点的矢量用R来标记) 进一步推广,当有两个连续带电体,其电量分布分别为1,P2时,带电体1受到 带电体2的总的静电力为 1 p(rp2(r)drdr (1.14) 4 R 3.电场 由(1.1.3)可知,对电荷q来说,其所受的力与其本身的电量成正比。这启发 我们定义一个物理量 E(r)=F(r)/q (1.1.5) 这个新的物理量与放在这个位置的电荷没有任何关系,而只与空间其他电荷在此 地产生的效果有关。这个量被称为电场。电场的引入,不仅方便我们计算静电力 更重要的是给了我们一个静电相互作用的新的图像 超距 电荷q1 电荷q2 原来的2 否、大小、正负号都没有关系。这也是一个实验定律，被大量实验事实所证实。 有了这个定律，我们可以非常容易地计算连续带电体之间的相互作用力。 ρ τ ( ) r′ ∆  r ′  r  考虑一个连续带电体对处于 r  带电量为 q 的力。将连续带电体分成许多微元，其 中一个为处于 r = r′   2 带电量为 2 q r = ∆ ρ τ ( )′  的点电荷。这里 0 ( ) q r τ ρ τ ∆ → ∆ ′ = ∆  为 电荷密度，而∆τ 为此微元的体积。 则根据库仑定律以及线性叠加原理，整个带 电体对 1 q 的静电力为 3 0 1 () 4 q rd F R τ R ρ τ πε ′ = ∫    （1.1. 3） 其中，Rrr = − '    。（注：一般情况下我们把源所出的坐标用r '  标记，观察点所处 的座标用r  标记，由源到观察点的矢量用 R  来标记）。 进一步推广，当有两个连续带电体，其电量分布分别为 1 2 ρ ρ, 时，带电体 1 受到 带电体 2 的总的静电力为 1 2 12 3 0 ' 1 () ( ) ' 4 r rdd F R ττ R ρ ρ ττ πε ′ = ∫     （1.1.4） q 3．电场 由（1.1.3）可知，对电荷 来说，其所受的力与其本身的电量成正比。这启发 我们定义一个物理量 Er Fr q ( ) ( )/ =     （1.1.5） 这个新的物理量与放在这个位置的电荷没有任何关系，而只与空间其他电荷在此 地产生的效果有关。这个量被称为电场。电场的引入，不仅方便我们计算静电力， 更重要的是给了我们一个静电相互作用的新的图像 超距 电荷 1 q 电荷 2 q 原来的