只受中心力作用的质点对力心的角动量L=F×(m)=常矢量, 这表明 (1) my r sina=const (2)轨道在同一平面内 由角动量守恒定律可导出行星运动的开普勒第二定律(书第 版111页[例2],或第二版161页例3.16)。 角动量守恒定律是物理学的基本定律之一,它不仅适用于宏 观体系,也适用于微观体系,而且在高速低速范围均适用 §8质点系的角动量 质点系角动量:L=∑L(对同一点) dl d L1)=∑ dL dt dt d t =∑(M外+M内)=M外+M 式中:M外=∑M=∑xF M=∑M内=∑Gx∑了) A-- 如图示,一对内力 f和厂n(=-n)的力矩和: 后+× ∑M内=0 d L 于是有:M外=dt (M4和L都对同一点) 质点系的角动量定理 由质点系的角动量定理,若对于某点而言,质点系所受的外 力矩之和为零,则质点系对该点的角动量不随时间改变,即:只受中心力作用的质点对力心的角动量 = ( v) = 常矢量    L r m ， 这表明： （1） mv r sin  =const.， （2）轨道在同一平面内。 由角动量守恒定律可导出行星运动的开普勒第二定律（书第一 版 111 页[例 2]，或第二版 161 页例 3.16）。 角动量守恒定律是物理学的基本定律之一，它不仅适用于宏 观体系，也适用于微观体系，而且在高速低速范围均适用。 §8 质点系的角动量 质点系角动量： =  i L Li   （对同一点） （ 外 内） 外 内 （ ） M M M M t L L t t L i i i i i i i        = + = + = =    d d d d d d 式中： i i i i M Mi r F     外 =  外 =    (  )  = =  j i i ij i i i M M r f     内 内 如图示，一对内力 ( ) ij ji ij f f f    和 = − 的力矩和： i ij i ji r f r f      +  = ( − ) = 0 i j ij r r f    ∴ =  = 0 i M内 Mi内   ， 于是有： t L M d d   外 = （ M L   外和 都对同一点） ──质点系的角动量定理 由质点系的角动量定理，若对于某点而言，质点系所受的外 力矩之和为零，则质点系对该点的角动量不随时间改变，即： ﹣ · · ri fi j · rj rj ri fj i · · · mi mj m1 m2 Fj Fi O ·