这就是所谓的“运动物体长度收缩”的概念。把(11.44)式代入(1143)式 则得 p=poYu (11.37) 将上式代入电流密度的表达式发现 P07 (11.3.8) 的确(,cp)=A(7ic)=A,正好构成一个正比于四维速度的四维矢量 2,电磁势方程的协变形式 电磁场可以用矢势A和标势φ来描写,在洛伦兹规范条件下,电磁势方程为 (11.3.9) 式中A和y应满足洛伦兹条件 .A+1=0 (113.10) 若我们定义一个四维张量 4=(2) (113.11) 则(11.39)式的电磁势方程可以写为 口A (11.3.12) 洛伦兹条件可以写为 0A=0 (113.13) (113.12)式很清楚地表示出若我们要求 Maxwel)程在 Lorentz变换下协变,则A 定是一四维矢量,因为等式右方的J为一四维矢量,等式的左方亦应为一四维 矢量,由于口为一标量,故A为一矢量,称为四维势。 电磁场张量5 这就是所谓的“运动物体长度收缩”的概念。把（11.44）式代入（11.43）式， 则得 ρ ργ = 0 u （11.3.7） 将上式代入电流密度的表达式发现 0 u ju u = = ρ ργ G G G （11.3.8） 的确 0 0 (, ) ( , ) u u j ic u ic u ρ ργ γ ρ = = μ G G 正好构成一个正比于四维速度的四维矢量。 2．电磁势方程的协变形式 电磁场可以用矢势A G 和标势ϕ 来描写，在洛伦兹规范条件下，电磁势方程为 2 0 2 2 2 0 1 / A j c t μ ϕ ρ ε ⎛ ⎞ ∂ ⎛ ⎞ ⎜ ⎟ ⎜ ⎛ ⎞ − ⎟ ⎜ ⎟ ⎟ ⎜ ⎟ ⎜∇− ⎟⎜ ⎟ = ⎜ ⎟ ⎟⎜ ⎟ ⎟ ⎝ ⎠ ⎜ ∂ ⎟⎜ ⎟ ⎜ − ⎟ ⎜⎝ ⎠⎟ ⎜⎜ ⎟ ⎝ ⎠ G G （11.3.9） 式中A G 和ϕ 应满足洛伦兹条件 2 1 A 0 c t ∂ϕ ∇⋅ + = ∂ G （11.3.10） 若我们定义一个四维张量 A Ai (, ) c μ ϕ = G （11.3.11） 则（11.3.9）式的电磁势方程可以写为 A J μ μ 0 , = −μ （11.3.12） 洛伦兹条件可以写为 A 0 μ μ ∂ = （11.3.13） (11.3.12)式很清楚地表示出若我们要求Maxwell 方程在Lorentz变换下协变，则Aμ 一定是一四维矢量，因为等式右方的J μ 为一四维矢量，等式的左方亦应为一四维 矢量，由于口为一标量，故Aμ 为—矢量，称为四维势。 3．电磁场张量