间的变化而产生的,即式(3一8)中等式右端的第一项 au av ow atat at ②第二部分,迁移加速度( acceleration of transport):是某一瞬时由于流体质点速度随空 间点的变化而引起的,即式(3一8)中等式右端的后三项u 当地加速度和迁移加速度之和称为总加速度( total acceleration) 5、流体质点的加速度的物理意义 如图3一1所示,不可压缩流体流过一个中间有收缩形的变截面管道,截面2比截 面1小,则截面2的速度就要比截面1的速度大。所以当流体质点从1点流2点时, 由于截面的收缩引起速度的增加,从而 产生了迁移加速度;如果在某一段时间 内进管道的流体输人量有变化(增加或 减少),则管道中每一点上流体质点的速 度将相应发变化(增大或减少),从而产 图3-1中阿有收形的变截面管内的流动 生了当地加速度。 6、空间点 流体质点和空间点是两个截然不同的概念 空间点指固定在流场中的一点,流体质点不断流过空间点,空间点上的速度指流体质点 正好流过此空间点时的速度。欧拉法求流体质点其他物理量的时间变化率也可以采用式(3 9)的形式,即 V)() (3-10) 式中,括弧内可以代表描述流体运动的任一物理量,如密度、温度、压强等,可以是标 量( scalar),也可以是矢量( vector) 称为全导数 称为当地导数,(V·V)称 at 为迁移导数。 欧拉法比拉格朗日法优越的原因 采用欧拉法描述流体的流动,常常比采用拉格朗日法优越,其原因有三: ①是利用欧拉法得到的是场,便于采用场论这一数学工具来研究。 ②是釆用欧拉法,加速是一阶导数,而拉格朗日法,加速度是二阶导数,所得的运动微分间的变化而产生的，即式（ 3 一 8 ）中等式右端的第一项 t w t v t u ¶ ¶ ¶ ¶ ¶ ¶ 、 、 ○2 第二部分，迁移加速度（ acceleration of transport )：是某一瞬时由于流体质点速度随空 间点的变化而引起的，即式（ 3 一 8 ）中等式右端的后三项 z u w y u v x u u ¶ ¶ ¶ ¶ ¶ ¶ 、 、 等 当地加速度和迁移加速度之和称为总加速度（ total acceleration ） 5、流体质点的加速度的物理意义 如图 3 一 1 所示，不可压缩流体流过一个中间有收缩形的变截面管道，截面 2 比截 面 1 小，则截面 2 的速度就要比截面 1 的速度大。所以当流体质点从 1 点流 2 点时， 由于截面的收缩引起速度的增加，从而 产生了迁移加速度；如果在某一段时间 内进管道的流体输人量有变化（增加或 减少），则管道中每一点上流体质点的速 度将相应发变化（增大或减少），从而产 生了当地加速度。 6、空间点 流体质点和空间点是两个截然不同的概念， 空间点指固定在流场中的一点，流体质点不断流过空间点，空间点上的速度指流体质点 正好流过此空间点时的速度。欧拉法求流体质点其他物理量的时间变化率也可以采用式（ 3 一 9 ）的形式，即 （3—10） 式中，括弧内可以代表描述流体运动的任一物理量，如密度、温度、压强等，可以是标 量（scalar）,也可以是矢量（vector）。 ( ) Dt D 称为全导数， ( ) ¶t ¶ 称为当地导数，(V · Ñ) 称 为迁移导数。 三、欧拉法比拉格朗日法优越的原因 采用欧拉法描述流体的流动，常常比采用拉格朗日法优越，其原因有三： ○1 是利用欧拉法得到的是场，便于采用场论这一数学工具来研究。 ○2 是采用欧拉法，加速是一阶导数，而拉格朗日法，加速度是二阶导数，所得的运动微分