(五)讨论 表明扰动态矢ψn可以看成是未扰动态矢中)>的线性叠加。 (1)在一阶近似下: vn>v>+∑ k (0) k≠n E E (2)展开系数Hkn/(En(0)-Ek(0)裹明k个未扰动庵矢|ψk(0 对第n个扰动庵矢ψn>的贡有多大。展开系数反比于扰动前状间的 能量间丽,所以能量最接近的ψk〉混合的也越强。因此庵矢一阶 修正无须计算无限多项。 (3)由En=En0+Hn可知,扰动后体系能量是由扰动前第n庵能 量En(0)加上微就 hamilton量H'在来微扰|ψn0)>中的平均組成 该可能是正或负,引起原來能級上糁或下簃。 (4)对满足适用条件 微扰的问题,通常只求一阶微扰其 精度就足够了。如果一级能量修正 m/<1 E0≠E00 H'nn=0就需要求二级修正,态 E0)-E( 矢求到一级修正即可。 ▲(5)在推导微扰理论的过程中,我们引入了小量,令:H=H①)只是 为了于将扰动后的定 Schrodinger方程能够按λ的幂次分出各阶修正庵矢 所演足的方程,仅此而已。一旦得到了各阶方程后,λ就可不用再明显写出, 把H()理解为H即可,因此在以后讨论中,就不开明确写出这一小量。 −   =  +   (0) (0) (0) (0) | | | k n k k n k n n n E E H    表明扰动态矢|ψn>可以看成是未扰动态矢|ψk (0)>的线性叠加。 （2）展开系数 H’ k n /(E n (0) - E k (0)) 表明第k个未扰动态矢|ψk (0)> 对第n个扰动态矢|ψn> 的贡献有多大。展开系数反比于扰动前状态间的 能量间隔，所以能量最接近的态|ψk (0)> 混合的也越强。因此态矢一阶 修正无须计算无限多项。 （3）由En = E n (0) + Hn n可知，扰动后体系能量是由扰动前第n态能 量E n (0)加上微扰Hamilton量 H’在未微扰态|ψn (0)>中的平均值组成。 该值可能是正或负，引起原来能级上移或下移。 （4）对满足适用条件 (0) (0) (0) (0) 1 n k n k kn E E E E H    −  微扰的问题，通常只求一阶微扰其 精度就足够了。如果一级能量修正 H’ n n = 0 就需要求二级修正，态 矢求到一级修正即可。 （5）在推导微扰理论的过程中，我们引入了小量λ，令： H’ = λH(1)只是 为了便于将扰动后的定态Schrodinger方程能够按λ的幂次分出各阶修正态矢 所满足的方程，仅此而已。一旦得到了各阶方程后，λ就可不用再明显写出， 把H (1) 理解为H’即可，因此在以后讨论中，就不再明确写出这一小量。 （1）在一阶近似下： （五）讨论