教案第十五章机械波 c0s2x<0,相位为21+元 相邻波节之间相位相同，波节两边相位相反。即波节两边各点同时沿相反方向达到各 自位移的最大值，又同时沿相反的方向通过平衡位置：而两波节之间各点则相同方向达到 各自的最大值，又同时沿相同方向通过平衡位置。可见，弦线不仅作分段振动，而且各段 作为一个整体，一齐同步振动。在每一时刻，驻波都有一定的波形，但波形即不左移，也 不右移，各点以确定的振幅在各自的平衡位置附近振动，因此叫做驻波。 三相位跃变 在两种介质的分界面上若形成波节，说明入射波与反射波在此处的相位时时相反，即 反射波在分界处的相位较之入射波跃变了π，相当于出现了半个波长的波程差。这种相位 突变π称为半波损失。 介质的密度p和波速的乘积叫做波阻p,波阻大的物质叫做波密叫做，波阻小的物质 叫做波疏介质。 当波从P,介质传播到P,介质时，要发生发射，对反射波存在如下情况： 波从波疏介质垂直入射到波密介质，即P,y>P',一无半波损失： 波从波密介质垂直入射到波疏介质，即P州<P,一有半波损失。 注意：上述情况是对反射波而言。 四驻波的能量 以弦线上的驻波实验为例，讨论驻波的能量问题，所得结论对其它驻波也适用： 当弦线上各质点到各自的最大位移时，振动速度都为零，因而动能都为零，但此时弦 线各段都有了不同程度的形变，且越靠近波节处的形变就越大，因此，这时驻波的能量具 有势能的形式，基本上集中于波节附近。 当弦线上各质点同时回到平衡位置时，弦线的形变完全消失，势能为零，但此时驻波 的能量具有动能的形式，基本上集中于波腹附近。 其它时刻，动能和势能同时存在。 结论： 在弦线上形成驻波时，动能和势能不断相互转换，形成了能量交替地由波腹附近转向 波节附近。即驻波不传播能量。 253 教案 第十五章 机械波 253 cos2  0，   x 相位为 2t + 相邻波节之间相位相同，波节两边相位相反。即波节两边各点同时沿相反方向达到各 自位移的最大值，又同时沿相反的方向通过平衡位置；而两波节之间各点则相同方向达到 各自的最大值，又同时沿相同方向通过平衡位置。可见，弦线不仅作分段振动，而且各段 作为一个整体，一齐同步振动。在每一时刻，驻波都有一定的波形，但波形即不左移，也 不右移，各点以确定的振幅在各自的平衡位置附近振动，因此叫做驻波。 三 相位跃变 在两种介质的分界面上若形成波节，说明入射波与反射波在此处的相位时时相反，即 反射波在分界处的相位较之入射波跃变了，相当于出现了半个波长的波程差。这种相位 突变称为半波损失。 介质的密度和波速u的乘积叫做波阻u，波阻大的物质叫做波密叫做，波阻小的物质 叫做波疏介质。 当波从 1 介质传播到  2 介质时，要发生发射，对反射波存在如下情况： 波从波疏介质垂直入射到波密介质，即 1 1 2 2  v   v ——无半波损失； 波从波密介质垂直入射到波疏介质，即 1 1 2 2  v   v ——有半波损失。 注意：上述情况是对反射波而言。 四 驻波的能量 以弦线上的驻波实验为例，讨论驻波的能量问题，所得结论对其它驻波也适用： 当弦线上各质点到各自的最大位移时，振动速度都为零，因而动能都为零，但此时弦 线各段都有了不同程度的形变，且越靠近波节处的形变就越大，因此，这时驻波的能量具 有势能的形式，基本上集中于波节附近。 当弦线上各质点同时回到平衡位置时，弦线的形变完全消失，势能为零，但此时驻波 的能量具有动能的形式，基本上集中于波腹附近。 其它时刻，动能和势能同时存在。 结论： 在弦线上形成驻波时，动能和势能不断相互转换，形成了能量交替地由波腹附近转向 波节附近。即驻波不传播能量