式中,B(B)、C(C)、D(D)……分别称为第二、第三、第四…维里(vral)系数 当方程(2-5)~(2-7)取无穷级数时,不同形式的vra系数之间存在着下述关系: B′ (2-8b) (RT)2 D、D-3BC+2B3 (RT) 从统计力学分析,第二vria系数表示两个分子碰撞或相互作用导致的与气体理想性的 差异,第三vra系数则反应三个分子碰撞或相互作用导致的与气体理想性的差异。 原则上,方程(2-5)~(2-7)均应是无穷项,但一般在工程实践中,最常用的是二 阶舍项的维里方程,其形式为: Z=1 (2-9) =1+Bp (2-10a) B (2-10b) 实践表明:当温度低于临界温度、压力不高于1.5MPa时,用二阶舍项的维里方程可以 很精确地表示气体的p-V-T关系,当压力高于50MPa时,需要用更多阶的维里方程 维里方程不仅可以用于p--7关系的计算,而且可以基于分子热力学利用维里系数联 系气体的粘度、声速、热容等性质。 223立方型状态方程 立方型状态方程是指方程可展开为体积(或密度)的三次方形式。这类方程能够解析求 根,有较高精度,又不太复杂,很受工程界欢迎。 (1) van der Waals状态方程 RT (2-11) 该方程是第一个适用于实际气体的状态方程,与理想气体状态方程相比,它加入了参数 a和b,它们分别表征分子间的引力和分子本身体积的影响,可以从流体的pT实验数据 拟合得到,也可以由纯物质的临界数据计算得到。 (2) Redlich- Kwong方程 Redlich-Kwong方程简称RK方程,其形式为 RT P b T V(+b) 式中a,b为RK参数,与流体的特性有关,可以用下式计算4 式中， B(B′) 、C(C′) 、 D(D′) ……分别称为第二、第三、第四……维里（virial）系数。 当方程（2－5）～（2－7）取无穷级数时，不同形式的 virial 系数之间存在着下述关系： RT B B′ = （2－8a） ( )2 2 RT C B C − ′ = （2－8b） ( )3 3 3 2 RT D BC B D − + ′ = （2－8c） 从统计力学分析，第二 virial 系数表示两个分子碰撞或相互作用导致的与气体理想性的 差异，第三 virial 系数则反应三个分子碰撞或相互作用导致的与气体理想性的差异。 原则上，方程（2－5）～（2－7）均应是无穷项，但一般在工程实践中，最常用的是二 阶舍项的维里方程，其形式为： V B Z = 1+ （2－9） = 1+ B′p （2－10a） RT Bp = 1+ （2－10b） 实践表明：当温度低于临界温度、压力不高于 1.5MPa 时，用二阶舍项的维里方程可以 很精确地表示气体的 p –V -T 关系，当压力高于 5.0MPa 时，需要用更多阶的维里方程。 维里方程不仅可以用于 p –V -T 关系的计算，而且可以基于分子热力学利用维里系数联 系气体的粘度、声速、热容等性质。 2.2.3 立方型状态方程 立方型状态方程是指方程可展开为体积（或密度）的三次方形式。这类方程能够解析求 根，有较高精度，又不太复杂，很受工程界欢迎。 （1） van der Waals 状态方程 2 V a V b RT p − − = （2－11） 该方程是第一个适用于实际气体的状态方程，与理想气体状态方程相比，它加入了参数 a 和 b，它们分别表征分子间的引力和分子本身体积的影响，可以从流体的 p-V-T 实验数据 拟合得到，也可以由纯物质的临界数据计算得到。 （2） Redlich-Kwong 方程 Redlich-Kwong 方程简称 RK 方程，其形式为： ( ) 0.5 T V V b a V b RT p + − − = （2－12） 式中 a，b 为 RK 参数，与流体的特性有关，可以用下式计算：