2 带入电势的表达式可得 4 neO r 对无限长荷电线(L→>∞),电势处处发散?! 这个发散显然是不合理的。发散的原因是是我们隐含地定义了在无穷远处为电 势0点,即V(∞)=0,即 V(r)-V(∞) 2E0 但对此体系,因为带电体为无限长,∞处有电荷(L→>0)!。因而定义∞ 处为电势0点是不合理的--这是发散的本源! 注意:若考虑的体系是电荷被限制在一定区域内 时,V(F)→>0 但现在不是,因而发散! 如何处理此种发散? 必须合理选择势能0点。若用 dr ()= 4mE|F-F1则自动选择了处为=0 此时应利用原始定义:P()-P()=-丁Ed计算2 2 2 ( ) 2 2 LL r r L −+ + ≈ 带入电势的表达式可得 2 0 0 ( ) ln[( ) ] ln[ ] 4 2 L L V r r r λ λ πε πε → = ↓ 对无限长荷电线（ L → ∞ ），电势处处发散？！ 这个发散显然是不合理的。 发散的原因是是我们隐含地定义了在无穷远处为电 势 0 点，即 ，即 V() 0 ∞ = 0 ( ) ( ) ln[ ] 2 L Vr V r λ πε − ∞= 但对此体系，因为带电体为无限长， ∞ 处有电荷 。 因而定义 处为电势 0 点是不合理的 ---- 这是发散的本源！ ( 0 L → )! ∞ 注意：若考虑的体系是电荷被限制在一定区域内 则 r → ∞ 时，V r() 0 →r 但现在不是，因而发散！ 如何处理此种发散？ 必须合理选择势能 0 点。若用 0 1 ( ) 4 | dr V r r r | ρ πε ′ = − ′ ∫ r r r r 则自动选择了 ∞ 处为V = 0 此时应利用原始定义： ( ) () f i V f Vi Ed − =− ⋅ ∫ r v l 计算