{f,}=行-f (4.8) 并称为这两个算符的对易子.容易明下列恒等式 {f-{f,}g÷f{e,}. (4.9) 注总，如果后}=0和{你，=0，-一般讲并不导致子和对易. §5.连续谱 装3和84中描述分立谱本征函微特性的所有关系式、可以笔 无困滩地推广到术征值为连续谱的情形中去. 设∫为具有连续谱的-一个物理量.我可以简单地：用同一字 母∫代表它的各个本征值，并用平，代表相应诸本征函数.按(3. 2)式，仟一波函数甲可对分立谱的-…套本征函数来展开，与此类 似，平地可对具有连续谱的物理景的…完备本征函数来展（此 时展式是·个积分式).这种展式所其的形状为 Ψ(g)=a平r(g)df、 (5.1) 式中的积分延及量手所能采的整个值域. 连续谱本征函数的归·化可题要比分立谱情形来得复杂.以 后将看到，本征函数模量平方积分等于一的要求，现在无法满足 为此，我们把乎，函数的归一化定义改成：这样：使得引侧f等于任 平，波函数所描述的态中测得该物量的数值介于手和∫，时之 间的几率.所有∫可能值的几*总和必须等于一，因此有 la;izaf=1 (5.2) [类似于分立谱的(3.3)式]. 仿效推导(3.5)式的方法，应用同一论证，得下列两式，其 一是 ww'dq=iaidf, 19