虽然按照经典统计，近似给出了Lorentz常数数值，但其中 给出的电子热容数值在实验中却观察不到，高温下金属的热容数 值只相当于Dulong-Petit数值(Cr=3Wkg),即只看到晶格对热 容的贡献，却看不到电子应有的贡献，C.=3k。-C, 这个矛盾突出暴露了经典理论的不足。即：自由电子对电导贡献 是明显的，但却看不到它对热容和磁化率应有的贡献。 但是实验上完全证实了金属中自由电子的存在，Tolman使 块金属快速的往复运动，可以测到交变电流的产生，这显然 是因为运动中电子具有惯性造成的，用这个实验测出的荷质比 与阴极射线测出的电子荷质比相当，从而证实了金属中的载流 子就是自由移动的电子。 这个无法调和的矛盾在量子力学诞生后才得以正确解决。服 从量子规律的自由电子即可以同时和谐的解释上述性质。虽然按照经典统计，近似给出了 Lorentz 常数数值，但其中 给出的电子热容数值在实验中却观察不到，高温下金属的热容数 值只相当于Dulong-Petit数值 ，即只看到晶格对热 容的贡献，却看不到电子应有的贡献， 这个矛盾突出暴露了经典理论的不足。即：自由电子对电导贡献 是明显的，但却看不到它对热容和磁化率应有的贡献。 ( 3) C Nk V B = 但是实验上完全证实了金属中自由电子的存在，Tolman 使 一块金属快速的往复运动，可以测到交变电流的产生，这显然 是因为运动中电子具有惯性造成的，用这个实验测出的荷质比 与阴极射线测出的电子荷质比相当，从而证实了金属中的载流 子就是自由移动的电子。 这个无法调和的矛盾在量子力学诞生后才得以正确解决。服 从量子规律的自由电子即可以同时和谐的解释上述性质。 3 2 C nk C e BV = ∼