act=∫s:ndr 式中S:($,表示块状的固态物质在标准状态下的摩尔熵值。 (2)在T,温度下将一摩尔块状固态物质粉碎成半径为的高分散度固态粉未，使 其温度T,恰好是粒子半径为r的高分散度固态粉末的熔化温度，即： M.(S,T,)P=1太气压M,(S,T,) △G9 (2) 若该块状固态物质M:。s)在T,温度下的比表面能为σg（T,),粉碎前一摩尔该 物质的表面积为A。《s)粉碎后表面积为A,《s),于是该粉碎过程物质的摩尔标准自由焓 变化为 △G8=gs(T,)·△As 式中△As=A,(8)-A,(s) (3)一摩尔半径为r的高分散度该物质的固体粉末，在T,熔化成高分散度的小液 珠，即 Ma,(5,T,）P=1大气压→Ma,(1,T,) △G: 其过程的摩尔标准自由焓变化 △G8=0 (4)由于高分散的小液珠具有热力学不稳定性，易合并成过冷的块状液相，即 M,(1,T,)-P=1大气压→M.(1,T,) △G9 (4) 若该块状液相在T,下的比表面能为σ，(T,),1摩尔该物质的高分散度的小液珠的表 面积为Ar(1),1摩尔该物质的块状液相的表面积为A(1),于是过程的标准自由焓 变化 △G:=a,(T,)·AA1 式中△A,=A。)-A,)=-（A,)-A。)) (5)将过冷的该物质的块状液相加热，使之温度由T,升高至T,即 M.(1,T,）P=1大气压→M,(1,T.) △G8 (5) 其过程的摩尔标准自由焓变化为 AG:--Ssd 式中S°。1)为标准状态下块状物质在液相时的磨尔熵值。 由上可见：实现(A)过程也可沿过程(1)、(2)、·(3)、(4)和(5) 来达到。 因此，根据热力学状态函数的性质 △G8=△G9+△G:+△G:+△G:+△Gg (6) 89△‘ “ 丁 式 中 二 。 表示块状的 固态物质在标准 状态下 的摩尔 嫡值 。 在 温 度下 将一摩尔 块状 固态物质粉 碎成 半径为 的高分散 度 固态粉末 ， 使 其 温 度 恰好 是 粒子 半径 为 的 高分散 度 固态粉末 的熔化温 度 ， 即 ， ， 二 大 气压 △ 呈 ， ， 若该 块状 固态物质 在 温 度下 的 比表面 能为 ， 粉 碎前 一 摩 尔 该 物质的表面积 为 ‘ 、 ， 粉 碎后表面积 为 、 。 ， ， 于 是该粉碎过 程物质的摩尔 标准 自 由焙 变化为 一 气 △ 呈 。 · △ ‘ 式 中 △ 二 、 一 。 一摩尔 半径 为 的高分散 度该 物质的 固体粉 末 ， 在 熔化成高分散度 的小 液 珠 ， 即 一 。 ， 、 ，里二里叁垦里， ， △ 好 盆 其过程的摩尔 标准 自由恰 变化 △ 盆 由于高分散 的小液珠 具有热力学不稳 定性 ， 易合并 成 过冷 的块状液 相 ， 即 、， ， ‘ 坠 大 气压 △ 、 ， 若该 块状液 相 在 下 的比表 面能 为 ， 摩尔该 物质的 高分散度 的小液 珠 的 表 面积 为 ， 摩 尔该物质 的块状液 相的表面积为 。 川 ， 于 是过 程 的标准 自 由 烩 变化 △ 呈 · △ 式 中 △ 一 、 ， 一 。 ， 一 。 ，， 一 。 ， 将过冷 的该 物质的块状液 相 加 热 ， 使之 温度由 升高至 ， 即 ， 二琪惠掣吐咔 。 ， ， 凸 竹 亏 其 过程 的摩尔标准 自由焙 变化为 鸽 一 丁岑 一 式 中 ’ 川 为标准 状态下 块状物质在液 相 时的摩尔嫡值 。 由上 可见 实现 过程也 可沿 一 过程 、 、 、 来达 到 。 因此 ， 根据热力 学 状态 函数 的性质 △ 二二 △ 全十 △ 旦十 △ 十 △ 三 △ 且 和