卸载定理:卸载时应力改变量为△σ=σ-σ'和应变的改变量△E=E-E'之间 存在着弹性关系,△E=△G/E。 残余应力应为基于Mses屈服失效判据的塑性区和弹性区应力减去卸除的 内压引起的弹性应力。具体值参考式2-49,2-50 223屈服压力和爆破压力 爆破过程:塑性材料制造的压力容器的爆破过程如图: OA:弹性变形阶段 AB:屈服变形阶段 BC:强化阶段 CD:爆破阶段 A点对应于初始屈服压力 C点对应于塑性垮塌压力 D点对应于爆破压力 屈服压力 a初始屈服压力受内压作用的厚壁圆筒,由内压P1与弹塑性交界面半径R。之间 关系式,可以求得,当R=Ri时, P (基于 Mises屈服失效判据) b全屈服压力当弹塑性交界面半径R=R。时,可以求得全屈服压力 p3ohnK(基于Ms屈服失效判据) c爆破压力厚壁圆筒爆破压力的计算公式很多,但真正实际运用的并不多,最 有代表性的是 Faupel公式 爆破压力的上限值为pm In K 爆破压力的下限值为p=2 3, InK 且爆破压力随材料的屈强比呈线性规律变化。于是, Faupel将爆破压力归纳为 Pb= Pb ( )=0(2--)hnK卸载定理：卸载时应力改变量为   和应变的改变量    之间 存在着弹性关系，   / E 。 残余应力应为基于 Mises 屈服失效判据的塑性区和弹性区应力减去卸除的 内压引起的弹性应力。具体值参考式 2-49，2-50。 2.2.3 屈服压力和爆破压力 爆破过程：塑性材料制造的压力容器的爆破过程如图： OA：弹性变形阶段 AB：屈服变形阶段 BC：强化阶段 CD：爆破阶段 A 点对应于初始屈服压力 C 点对应于塑性垮塌压力 D 点对应于爆破压力 屈服压力 a 初始屈服压力 受内压作用的厚壁圆筒，由内压 Pi与弹塑性交界面半径 Rc之间 关系式，可以求得，当 Rc=Ri 时， 2 2 2 1 3 s K p K   （基于 Mises 屈服失效判据） b 全屈服压力 当弹塑性交界面半径 Rc=Ro时，可以求得全屈服压力 2 ln 3 so s p   K （基于 Mises 屈服失效判据） c 爆破压力 厚壁圆筒爆破压力的计算公式很多，但真正实际运用的并不多，最 有代表性的是 Faupel 公式。 爆破压力的上限值为 max 2 ln 3 b b p   K 爆破压力的下限值为 min 2 ln 3 b s p   K 且爆破压力随材料的屈强比呈线性规律变化。于是，Faupel 将爆破压力归纳为 min max min ( ) s b b b b b p p p p      = 2 (2 )ln 3 s s b K     A B C D O