009 .01 00001 雷诺准数R。 图1-25摩擦系数λ与雷诺数Re及相对粗精度E/d的关系 根据Re不同，图1-25可分为四个区域： 层流区（≤20,1与d无关，与e为直线关系，即A-总，此时”，x。 即W,与u的一次方成正比。 (2)过渡区(2000<Re<4000),在此区域内层流或湍流的入一Re曲线均可应用，对于阻 力计算，宁可估计大一些，一般将湍流时的曲线延伸，以查取入值。 (3)湍流区(Re≥4000以及虚线以下的区域)，此时X与Re、sd都有关，当sd一 定时，入随Re的增大而减小，Re增大至某一数值后，X下降缓慢：当Re一定时，入随Ed 的增加而增大。 (4)完全湍流区（虚线以上的区域），此区域内各曲线都趋近于水平线，即入与Re无 关，只与ed有关。对于特定管路ed一定，入为常数，根据直管阻力通式可知，W,c2 所以此区域又称为阻力平方区。从图中也可以看出，相对粗糙度愈大，达到阻力平方区 的Re值愈低。 对于凿流时的摩擦系数X,除了用Mooy图查取外，还可以利用一些经验公式计算。这 里介绍适用于光滑管的柏拉修斯(Blasius)式： 1-03164 (1-45) 其适用范围为Re=5X10~10。此时能量损失W,约与速度u的1.75次方成正比。 6 6 根据 Re 不同，图 1-25 可分为四个区域； （1）层流区 （Re≤2000），λ与  d 无关，与 Re 为直线关系，即 Re 64  = ，此时 Wf  u ， 即 W f 与 u 的一次方成正比。 （2）过渡区（2000<Re<4000），在此区域内层流或湍流的λ～Re 曲线均可应用，对于阻 力计算，宁可估计大一些，一般将湍流时的曲线延伸，以查取λ值。 （3）湍流区（Re≥4000 以及虚线以下的区域），此时λ与 Re、  d 都有关，当  d 一 定时，λ随 Re 的增大而减小，Re 增大至某一数值后，λ下降缓慢；当 R e 一定时，λ随  d 的增加而增大。 （4）完全湍流区 （虚线以上的区域），此区域内各曲线都趋近于水平线，即λ与 Re 无 关，只与  d 有关。对于特定管路  d 一定，λ为常数，根据直管阻力通式可知， 2 Wf  u ， 所以此区域又称为阻力平方区。从图中也可以看出，相对粗糙度  d 愈大，达到阻力平方区 的 Re 值愈低。 对于湍流时的摩擦系数λ，除了用 Moody 图查取外，还可以利用一些经验公式计算。这 里介绍适用于光滑管的柏拉修斯（Blasius）式： 0.25 Re 0.3164  = （1-45） 其适用范围为 Re＝5×103～105。此时能量损失 W f 约与速度 u 的 1.75 次方成正比。 图 1-25 摩擦系数λ与雷诺数 Re 及相对粗糙度  d 的关系