此外，还可进-…步假定，只要以上两个态的时间依赖关系是已知 的，也就是-个出函数平：(9，)给出，另一个由函数乎2(g.)给 出，那末，它的任一线性组合也给出了这个组合态的可能的制词 依赖关系.以上这些假定，构成了了力学的一个首要原理，称为 状态叠加原理。从这个原理可以立刻知道，波函数所满足的一切 方程必须对平保特线性 现在让我们考虑一个系统，它由两个子系统所组成，并且假定 这个系统处于这样的状态，它的每-一个子系统都是完全猫述的心 那未我]可以断宫，第-·个子系锐的9：坐标儿率和第二个子系锐 的92坐标几率使此无关，从面整个系统的儿率分布必然等于这两 个子系统的几分布的乘积.这就是说，该系统的波函数平2(q, q2)可以表为这两个子系统波函数平1(g1)和平：(q)的乘积： 912(q,92)=平，(g1)平2(92)， (2.3) 如果这两个子系统没有相互作用，那么，整个系统及其部分之间胸 上述波函数关系式在今后各时刻仍将保持不变.即可写成 平1g(91,,)=平(q,)平2(q2,). (2.4) 83.算符 现在来旁虑某一标志量F系统状态的物理量∫，严格讲来.我 下面所讨论的量不是一个而是同时有一组完金集合.但中于 对问题的讨论没有多火差别，为简明，下面只讲一个物理培. 在量了力学中，一个给定翻埋量所能收的诸数植称为它不 征值，这些数值的集合侧称为该量的值请.在经典力学中，一般讲 来，物埋式具有连鳞值.其子力学中也有-…些物理量（例如：坐标）， ④当然这整装行整个系统的叁电是完金简述的.但应强调指出相反的H况 不成立：如架整个系统的太是完会描会的，一般训桌，它并不能泊此确处各个个分 的态（尚可见S14). 。9