如考虑方程的对称与完整,把磁导率的随空闻变化也包括进去, 应有 vB+可B2]+4()x(xE)=a, (1.2-6) V2H+H. yu GH (ve)×(Vx丑) (1.2-7) 这组波动方程在光学中极少用到。 特别重要的是,在均匀介质(,4均为常数)时,上述方程组化 为 2E aE 22=0, (12-8) H ⅴH-e2t2 (12-9) 这是一组标准的波动方程。场矢最的每一个分量都有同样形式, 即每一个分量满足标准波动方程 Vv-1a2v=0。 (12-10) 式中约D=1/八E4。该波动方程的一维形式与力学中的一条连 续均匀而又无限柔软的理想弦线上的波动方程一样。在光学中, 它表征的是在真空或非导的各向同性无色散、均匀透明的介质中 光波的传播,这也是比较简单理想的情况。方程式(1,2-10)的突 出特点是,在介电常数为e的均勾介质充满整个空间时,方程的解 是低意波形的无限平面波。可以证明,任意函数形式的下述时空 扰动 V(",t)=f(8·T-tt) (1.2-11) 都是式(12-10)的解,只要存在函数f的二阶导数,且U=√e c/n与频率无关。式中T是观察点的位天,8代表单位矢量