再有电量守恒定律可知，在R球壳外表面上带电量为十9，这带电系统的电荷分布如题图 11-4所示，由电势迭加原理可求得： 的图21m Q-9 题剑12北 4π6，R,R, 伏 , 4s元=9x10×+1)×10 g+2 =270 4×102 伏 (2)内球接地，指的是内球电势为零（不是内球的电量为零）。设接地后内球带电为9，类 布只2g+=a 似于图b的电荷分布，只需将9换成9即可，得： 0=e +9 解得912=-3x10 库仑 此情况下导体外壳的电势 -=180 4×10° 方法二，可将半径尽和R两球面看作为球形电容器，它的电容量 Cu =4n6 R,-R 将的球面由无穷远处组成相当于孤立导体的电容 C=4π6R再有电量守恒定律可知，在 球壳外表面上带电量为 ，这带电系统的电荷分布如题图 11-4b 所示，由电势迭加原理可求得： 伏 伏 （2）内球接地，指的是内球电势为零（不是内球的电量为零）。设接地后内球带电为 ，类 似于图 b 的电荷分布，只需将 换成 即可，得： 解得： 库仑 此情况下导体外壳的电势 伏 方法二，可将半径 和 两球面看作为球形电容器，它的电容量 将 的球面由无穷远处组成相当于孤立导体的电容