把波函数表达式代入即可得，p必lp,p2)=arer/hr。 这里p=p1-p1=P2-p2,T=T1-T2 在低湿下，由量子力学低能散射的波恩近似，对散射长度我们有：a=深， 在低能散射下，动量转移p很小，可取近似epr)/h≈1。因此 a≈ dru(r)= muo 4r2 p,pip1,p2)≈. 因此体系的哈密顿量可写为：自=∑时，+品 再进一步，我们可以考虑波戈留波夫近似，即和0近似地代之以C数（可交换数）N,而且 由于我们只考虑低激发态，有： No/N≈1，Np/N<1(p≠0). 因此站和a,(p≠0)可看作小量，我们只保留到二次项，而略去三次及以上的高阶小量。故 p≠0 其中a站a站aga0≈N哈≈N2-2N∑站ap, P≠0 二次项的六项近似为o(a时a过p+pa-p+4时ap)≈N(a站过p+ini-p+4i站ap). 因此哈密倾量最终近似为：自-∑品0++工时的，+，+时) 2V+2V p≠0把波函数表达式代入即可得 这里 在低温下，由量子力学低能散射的波恩近似，对散射长度a我们有: 在低能散射下，动量转移p很小，可取近似 。因此 因此体系的哈密顿量可写为： 再进一步，我们可以考虑波戈留波夫近似，即 和 近似地代之以C数（可交换数） 而且 由于我们只考虑低激发态，有： 因此 和 可看作小量，我们只保留到二次项，而略去三次及以上的高阶小量。故 其中 二次项的六项近似为 因此哈密顿量最终近似为：