波戈留波夫变换： 类似上章末节，我们可以通过波戈留波夫变换来把哈密顿量严格对角化。 引入新的波色产生和湮灭算符，和bp: i站=upi站-na-p,bp=pp-nap 其中4，和p为两个待定参数，常取为实数，且2=u-p,p=”-p:可以验证若令哈-哈=1则 和b,满足波色对易关系（注意这两个参数还有一个自由度）。上式的逆变换为： a站=n站+pb-p,ap=unip+nb过p 带入到哈密顿量表达式中得 月= +∑{（+）+}+{（+）++}， {(品+）+”G+}(达，+4)】 我们可取两个待定参数的值使得：（二+停），+”（兮+）=0则上式最后一项为零， 哈密顿量被对角化。 解出参数的值可得：p= Up 其中： V1- V1-昭 4πi2aN\ 1/2 Lp mu2 m2V o=+()门 m, 从上面u和e(p)的结果我们发现，如果散射长度a<0,u为虚数，从而对某些动量P的元 激发可使()为虚数，这是粒子间存在吸引作用不可能产生波色-爱因斯坦凝聚的原因。波戈留波夫变换： 类似上章末节，我们可以通过波戈留波夫变换来把哈密顿量严格对角化。 引入新的波色产生和湮灭算符 和 ： 其中 和 为两个待定参数，常取为实数，且 可以验证若令 则 和 满足波色对易关系（注意这两个参数还有一个自由度）。上式的逆变换为： 带入到哈密顿量表达式中得 我们可取两个待定参数的值使得： 则上式最后一项为零， 哈密顿量被对角化。 解出参数的值可得： 其中: 从上面u和 的结果我们发现，如果散射长度a<0，u为虚数，从而对某些动量 的元 激发可使 为虚数，这是粒子间存在吸引作用不可能产生波色-爱因斯坦凝聚的原因