64 金陵科技学院学报 第32卷 [poIr |2πR (r<R) B= μoI (r>R) 2πr 4)一半径为R,的无限长圆柱体，外面罩有半径为Rz的无限长同轴圆柱面，它们均匀地通有相等且 流向相反的电流I uoIr 2πR r<R1 B=uoI R<r<R? 2xr 6 r>R2 5)内外圆简中的电流均为I,但流向相反的无限长同轴电缆，如图2c所示。 (poIr 2nR r<R ol B= 2πr R<r<R2 HoI Ri-r2 2πrR-R R2<r<R3 o r>R3 2.2面对称场 磁场源包含无限大均匀载流平面、无限大均匀载流平板以及它们的组合等，它们均具有面对称性。根 据对称性分析，它们产生的磁场也具有面对称性，其磁场方向与载流平面或平板平行，与载流平面或平板 上的电流方向成右手螺旋关系。选取积分回路，如图2b所示。根据安培环路定理，则有 ∮官.i=B·2b=o1附B=1m 26 1)电流面密度为i的无限大均匀载流平面 B-1 Moi 2)厚度为d,电流密度为j的无限大均匀载流平板，如图2d所示。 Hojx 1<号 B= 1 2Modj 1>号 3)电流面密度均为i,但流向相反的两无限大均匀平行载流平面 B=foi (两载流平面之间) 10 (两载流平面之外) 载流平面 a)轴对称场 )面对称场 c)无限长同轴电缆 (④无限大均匀载流平板 图2用安培环路定理求对称磁场的分布 Fig.2 The distribution of symmetric magnetic field is obtained by Ampere loop theorem金 陵 科 技 学 院 学 报 第32卷 B = μ0Ir 2πR2 (r <R) μ0I 2πr (r >R) ì î í ï ï ï ï 4)一半径为R1 的无限长圆柱体,外面罩有半径为R2 的无限长同轴圆柱面,它们均匀地通有相等且 流向相反的电流I B = μ0Ir 2πR2 1 r <R1 μ0I 2πr R1 <r <R2 0 r >R2 ì î í ï ï ï ï ï ï 5)内外圆筒中的电流均为I,但流向相反的无限长同轴电缆,如图2c所示。 B = μ0Ir 2πR2 1 r <R1 μ0I 2πr R1 <r <R2 μ0I 2πr R2 3 -r2 R2 3 -R2 2 R2 <r <R3 0 r >R3 ì î í ï ï ï ï ï ï ï ï ïï 2.2 面对称场 磁场源包含无限大均匀载流平面、无限大均匀载流平板以及它们的组合等,它们均具有面对称性。根 据对称性分析,它们产生的磁场也具有面对称性,其磁场方向与载流平面或平板平行,与载流平面或平板 上的电流方向成右手螺旋关系。选取积分回路,如图2b所示。根据安培环路定理,则有 ∮L B →·dl → =B·2b=μ0I内 ,B = μ0I内 2b 1)电流面密度为i的无限大均匀载流平面 B = 1 2 μ0i 2)厚度为d ,电流密度为j的无限大均匀载流平板,如图2d所示。 B = μ0jx x < d 2 1 2 μ0dj x > d 2 ì î í ï ï ï ï 3)电流面密度均为i,但流向相反的两无限大均匀平行载流平面 B = μ0i (两载流平面之间) {0 (两载流平面之外) 图2 用安培环路定理求对称磁场的分布 Fig.2 ThedistributionofsymmetricmagneticfieldisobtainedbyAmperelooptheorem 64