D∫a,n=0开尔文定律:对于正压,体积力单值有势的理想流体流动,沿任意封闭的 物质周线上的速度环量和通过任一物质面的涡通量在运动过程中守恒 不努力方程 沿同一根流线或者涡线:(中+x+G=C面且为定常 势流++y、+G=0)同一个瞬时全场为常数 e+++G=C当流动为等熵,定常且外力有势时,总能量沿流线不变 (9.V=0 +(V)=W 在压强场未知情况下求解速度场和涡量场。 V()=9.g+v2i-V2(xn)已知速度场可利用以下方程求解压强w 二维势流 与方向无关,是点的函数:W() dF aF a ay 笛卡儿:W(x)=l-圆柱坐标:W=(2-iLn)e”0 均匀流:1)F(z)=czWa)=c=u-iv 2) F()=icz W(zF-1c=u-iv 3)F()=le=(a度角) 源::F()=clnz +iy=R R F(-)=ln(=--0)(强度为m,中心点为z0)( ) 0 A t D ndA Dt  =  开尔文定律：对于正压,体积力单值有势的理想流体流动,沿任意封闭的 物质周线上的速度环量和通过任一物质面的涡通量在运动过程中守恒. 不努力方程 沿同一根流线或者涡线： 2 2 dp u G C  + + =  而且为定常 势流: ( ) 2 dp G f t t        + + + =   同一个瞬时全场为常数 2 p u u e G C   + + + = 当流动为等熵，定常且外力有势时，总能量沿流线不变。 ( ) 0  = u 2 ( ) u t   +   =    在压强场未知情况下求解速度场和涡量场。 2 2 2 1 ( ) ( ) 2 p u u u u   =  +  −   已知速度场可利用以下方程求解压强 W 二维势流 与方向无关，是点的函数： dF F Φ Ψ W(z)= = = +i dz x x x       笛卡儿： W z u iv ( ) = − 圆柱坐标： -iθ W = (u - i u )e R θ 均匀流：1） F(z)= c z W(z) = c = u - i v 2） F(z) =- i c z W(z)=- i c = u- i v 3） F -i (z)=Ve z （  度角） 源：：： F ln (z)= c z = iθ z = x+i y R e R θ c u = R u = 0      取 m c= 2π F( ) ln ( 0 ) m z z - z 2π = （强度为 m，中心点为 z0）