第N个波峰通过时停止计数,则S系中存在两个事件: 事件1,0,0,0.0},开始计数(=0) 事件2,{0.0,0,l},计数N个波峰(n=2zN) 在S'系中同样看着两件事件,则电磁波经过 Lorentz变换后变成e(kx-mn=e, 事件本身(通过观察点几个波峰)显然不随坐标系的改变而变换 事件1,0,0,0,0},开始计数(=0) 事件2,{x,0,0,},计数N个波峰(2=2xN) 因此φ=k·F-o=kx是个四维标量,不随坐标变换而改变。因此k一定是个 四维矢量。这个问题其实有另一个更简单的看法-注意到∂={V,-i,/c}是个 四维矢量,则其所对应的作用在平面波上得到的值,k={,o/e,一定也是个 四维矢量。 §113麦克斯韦方程的协变形式 根据爱因斯坦的相对性原理,作为描述电磁体系的物理规律的麦克斯韦方程 组应该写成协变的形式。下面我们就将我们所关心的方程一一写成在 Lorentz变 换下协变的形式 1.电荷守恒定律-四维电流矢量 电荷密度和电流密度之间满足连续性方程, +22=0 (113.1) 此方程是在某一个坐标系(记为S系)下写出的,在S系中j,p都应相应变化成3 第 N 个波峰通过时停止计数，则 S 系中存在两个事件： 事件 1，{0,0,0,0}，开始计数 1 ( 0) φ = 事件 2，{0,0,0, }t ，计数 N 个波峰 2 ( 2) φ = π N 在 S'系中同样看着两件事件，则电磁波经过 Lorentz 变换后变成 ikx t i ( ' ' ' ') ' e e −ω φ = ， 事件本身（通过观察点几个波峰）显然不随坐标系的改变而变换 事件 1，{0,0,0,0}，开始计数 ' 1 ( 0) φ = 事件 2，{ ',0,0, '} x t ，计数 N 个波峰 ' 2 ( 2) φ π = N 因此 k r t kx φ ω = ⋅− = μ μ r r 是个四维标量，不随坐标变换而改变。因此 kμ一定是个 四维矢量。这个问题其实有另一个更简单的看法 – 注意到 {, /} t i c μ ∂ = ∇−∂ 是个 四维矢量，则其所对应的作用在平面波上得到的值，k ki c {, /} μ = ω r ，一定也是个 四维矢量。 §11.3 麦克斯韦方程的协变形式 根据爱因斯坦的相对性原理，作为描述电磁体系的物理规律的麦克斯韦方程 组应该写成协变的形式。下面我们就将我们所关心的方程一一写成在 Lorentz 变 换下协变的形式 1．电荷守恒定律 - 四维电流矢量 电荷密度和电流密度之间满足连续性方程， j 0 t ∂ρ ∇ ⋅ + = ∂ G （11.3.1） 此方程是在某一个坐标系（记为 S 系）下写出的，在 S'系中 j ,ρ r 都应相应变化成