解上式,即得 如有能级简并情况,则可得 gie 式中n1是最可几分布中i能级的粒子分配数,a和β为两个待定系数,我们先设法消去一个。 N 由(6-21)式可得 则得: 对有能级简并的情况,则可得 gie 代入到(6-21)式中得: (6-23) 同样(6-22)式可写为 n ∑g (6-24) 这就是独立可别粒子体系的最科技分布中各能级粒子数的表达式。但是此处遗留了一个B的 问题 三粒子分布函数及麦克斯威一玻尔兹曼分布定律 1.麦克斯威一玻尔兹曼分布定律 首先解决β的问题。 公式(6-23)和(6-24)中的能量E没有形式的限制,如为x方向上的动能,则为 P 体系中粒子的平均能量为解上式，即得 i n e i −α −βε =* (6-21) 如有能级简并情况，则可得： (6-22) i n g e i i −α −βε =* 式中 是最可几分布中 i 能级的粒子分配数，α 和 β 为两个待定系数，我们先设法消去一个。 * ni n e e e N i i i i i i ∑ = ∑ = ∑ = * −α −βε −α −βε ln 由(6-21)式可得： 则得： ∑ − − = i i e N βε α e 对有能级简并的情况，则可得： ∑ − − = i i i g e N e βε α 代入到(6-21)式中得： ∑ − − = i i i i e Ne n βε βε * （6-23） 同样(6-22)式可写为： ∑ − − = i i i i i i g e Ng e n βε βε * （6-24） 这就是独立可别粒子体系的最科技分布中各能级粒子数的表达式。但是此处遗留了一个β的 问题。 三 粒子分布函数及麦克斯威—玻尔兹曼分布定律 1. 麦克斯威—玻尔兹曼分布定律 首先解决 β 的问题。 公式(6-23)和(6-24)中的能量εi没有形式的限制，如为x方向上的动能，则为： 2 2 1 x Px m ε = （6-25） 体系中粒子的平均能量为：