关于方程=Hy的讨论 at 只含对时间包含复系数}多粒子系统:对时间和空间的经典极限下 的一阶导数 微商阶次不对称九→0 Y(,)波函数必须(听1,2,…,,1):源于非相对论的经典的 ↓是复数函数 关系E=p2/2m;力学方程 y(r, *) 相对论的关系 E=cP+ moc; (非决定性的、经典物理的 概率性的; 对论的 统计性的)复数波函数H=∑V2量力学方程 Clein-Gordon =12m 8-yp 方程可描述 预言物理纯粹是为了 choy 零自旋高速 量的取值运算方便 +U(,n,“,,0-mcy运动的粒子 H V2+U(r)→y(r,)=w()·T(t) 关于v(r)的 1 U=U(r) 2m 定态薛定谔方程 系统可以处于稳定态关于方程  的讨论  H t i = ˆ    只含对时间 的一阶导数 ( , ) ,0) r t r      （ (非决定性的; 概率性的; 统计性的) 预言物理 量的取值 包含复系数 经典物理的 复数波函数 纯粹是为了 运算方便. 波函数必须 是复数函数 ( , , , , ) 1 2 r r r t N      多粒子系统 源于非相对论的 关系 / 2 ; 2 E＝p m 对时间和空间的 微商阶次不对称 经典极限下  →0 经典的 力学方程 Clein-Gordon 方程可描述 零自旋高速 运动的粒子 相对论的关系 ; 2 4 0 2 2 2 E ＝c p + m c 2 1 2 2 ˆ i N i mi H   − =  ＝ ( , , , , ) 1 2 U r r r t N     + 相对论的 量子力学方程   2 2 2 2 2 2 =     c  t  2 4 0 − m c 系统可以处于稳定态 ( ) 2 ˆ 2 2 U r m H   = −  + (r,t) = (r)T(t)     关于 的 定态薛定谔方程 (r)   U U(r)  =