刻，被咽数和随之而有的坐标几中分布值已给定，在随后各时叶刻： 这个几卓分布将按经典力学的定律变化（详见§17的米段）. 为了得出沿确定轨道的运动，我们必须从特殊形状的波护数 出发，这种波函数只在一个很小的空间范田内才显著地不等于零 (称之为波包)；这个空间范阴的尺度必须随克一起趋下零.然后 我们才能说、在准经典情形下，该波被包在空间将沿质点的红典轨道 运动. 最后，量子力学算符在这种极限情形下应该还原成为一个乘 积因子，这个因子就是相应的物理量。 §7.波函数与测量 让我们再回到测显过程，它的性质已经在§1中定性地讨论 过；现在来说明这些性质和量子力学的数学表述是怎样联系的. 考虑包括以下两个部分的一个系统：一个轻典仪器一个电 子（看作一个量子客体）.测量过程就是这两个部分述入相互作 川，其结果是仪器由初态转为另一状态，根据其：状态变化可以引出 也子状态的有关结论.仪器的状态是由标志它的某种（或某些）物 理量的数值一即“仪器的读数”一所确定的.我们暂时用9表 示这个量，用9表示g的本征值；g的值域按照仪器的经典性质 ·般讲来应该是连续的，但我们一仅为今后简化公式起见一 假定它为分立谱.仪器的状态可用准经典波函数中()描写之， 下标n对应于仪器“读数”9，而专为其坐标织.仪器的经典性质 表现于下列事实，在任一给定时刻，我们可以肯定它处于具有确定 g值的某已知态中，中；这样的假定，对一个量子系统讲来，当然 是不合理的 令中，()为仪器的初态被函数（测茕之前）.平(q)为电了的任 一归-·化初态波函数〔q表示其坐标组).这两个函数相互独立地 ·26·