人的改变最；这就是说，此可以假定？木身只有很大的绝对值 与此类似，我」可以从这祥的假定出发，假定量子力学的波烟 数在经典力学极限悄形下其有型=ae"的形式，式巾的a是一个 缓变函数，而取很人的数值.大家知道，力学巾的质点轨道可以 通过变分原理确定.按此原理，一个力学系统的作用量S必须取极 小值（最小作用量原理）.在几何光学中，光线是山新谓费马原理 确定的，按此原理，光线的光程亦即轨道的起端与终端的周相差必 须取最小（或最大）可能值。 基丁这一类似性，我]可以街断言，在经典极限情形下，波函数 中的周相伞应与所考虑物理系统的力学作用最$成正比.即有S ·常数×？，这个比例常数称为普朗克常数，我们以方表示0.方 具有作用量的量纲（内无量纲），并且 克1.054×10-27尔格·秒 因此一个“几乎经典的”（或称准经典的）物理系统的波函数具 有下列形式： y=ae号 (6.1) 普朗克常数方在一切最子现象中占有重要地位.它的相对伯 (与引同景纲的其它物理量相比)决定若该物理系统的“量子化程 度”.量子力学问经典力学的过渡：相当于周相很大时的情形，这 可用无趋于零（伤→0）的形式描述（正如波动光学过渡到几何光学 附，相当于波长趋于零，1→). 我们已经阐明了波函数的极限形式，但米涉及它与经典轨道 运动的关系问题。一般讲来。用波函数指运的运动并不趋向确定 的轨道运动.之与经典运动的关系是这样的，假定在某一起始时 ①19纤中M.普绷克引入物现学中。本柠各处所用的壳，严格胡来应等于 普湖克常数除以2：南悬狄喇克记号. ·25·