、 化条件的木征函数应该是D Ψ.=ò(9-9o) (5.1) §6.过渡到经典力学极限情形 子力学把经典力学作为自己的某种极限形式包括进去.产 生的问题是！何过渡到这种极限情形. 在量子力学中，·个电子是山波函数描述的，波函数确定了电 子坐标的各种数值；对于这种波函数，迄今我们只知其为某种线性 偏微分方程的解.另一方面，经典力学中的一个电子被看成一个 物质点，运动于由运动方程所完企确定的轨道上.量子力学和经典 力学之问的这种内在关系，在某种意义，与电动力学中被动光学 和儿何光学之闻的内在关系相类似.在波湖光学中，电磁被是山 满足-·定的线性微分方程组（即麦克斯有方程）的电场矢量和磁场 矢量所描述的.但在几何光学中，光的传播被看作是沿着确定的 轨道（光线）行进的.这种类似性，使我矿能象波动光学过渡到几 何光学那样，将量了力学过渡到经典力学的极限情形. 我们来回忆-一下波动光学在数学形式上是何过渡到几何光 学的（见《场论之.§53）.设u为电磁波的任一场分量，它可表成 =ae的形式(a和p为实量)，其中的a欧为波的振幅，p称为波 的周相.几何光学对应于波长很短时的极限行形：从数学上进来 就是周相P(在几何光学中，甲称为光程函数)在知距离内贝有很 国任一甲函数对这种本征函短展开后的层开式系数为 a:Ψ(g:6g-9g=) :坐标位分于给定区间dg内的几率为 luaoldg-IΨ、go lidgs 这正是应有的错华 ·24