定理与电荷守恒定律是有矛盾的。显然电荷守恒定律定律更基本,故安培环路定 理必须作相应修改 如果在一般情况下我们仍然想将环路定理写成 V×B=G 的形式,则1)G在静态时回到j;2)上式应与电荷守恒定律协调。此时将(146) 式两边求散度,得到对G的限制条件为 V·G(F,t)=0 (14.7) 再考察电荷守恒定律(14.1),注意到p=EV·E(静电场的Gaus定理),则有 Vj+0p=V·j+(nv·E)=V Ii+E E=0 ot 因此,一个自然的选择是G=j+50E(显然上述定义使得G在静态时回到j)。 故,安培环路定理可以推广为 VxB=A(÷624)+5E (148) 式中的50E称为位移电流,与传导电流有着相同的量纲,但却不是实际的 传导电流。可以把位移电流理解成电流线的延续,如下图所示,当电流非稳恒时, 必然会产生电荷积累,电荷积累就会在空间产生变化的电场,因此这种变化的电 场正是补偿电流的变化的。根据上面的分析, Maxwell 总结出真空中电磁场的所满足的普遍规律为 V·E=p/E V×E V·B=0 VxB=4J+HoCE 在没有源(j=0.,p=0)的空间中,则 Maxwel)程变为7 +++++++ j E - - - - - - - 定理与电荷守恒定律是有矛盾的。显然电荷守恒定律定律更基本，故安培环路定 理必须作相应修改． 如果在一般情况下我们仍然想将环路定理写成   B 0G   （1.4.6） 的形式，则 1）G  在静态时回到 j  ；2）上式应与电荷守恒定律协调。此时将（1.4.6） 式两边求散度，得到对G  的限制条件为 (,) 0   Grt   （1.4.7） 再考察电荷守恒定律（1.4.1），注意到    0  E  (静电场的 Gauss 定理)，则有   0 0 j j E jE 0 tt t                         因此，一个自然的选择是Gj E 0 t         （显然上述定义使得G  在静态时回到 j  ）。 故，安培环路定理可以推广为 B 0 0 0 00 j Ej E t t                        （1.4.8） 式中的 0 E t     称为位移电流，与传导电流有着相同的量纲，但却不是实际的 传导电流。可以把位移电流理解成电流线的延续，如下图所示，当电流非稳恒时， 必然会产生电荷积累，电荷积累就会在空间产生变化的电场，因此这种变化的电 场正是补偿电流的变化的。根据上面的分析，Maxwell 总结出真空中电磁场的所满足的普遍规律为 0 0 00 / 0 E E B t B B j Et                                  在没有源（ j   0, 0   ）的空间中，则 Maxwell 方程变为