在小阻尼情况下，即月<的条件下其微分方程的解为： X=4ecos(四i+),其 T 中 西=V,2-B2 可得周期 Yao2-82 在大阻尼伤视下（御日2心）就不再是周期运动了。 7- 66 号六、有阻尼的受道银动 m=-Kx-u+Hcos p! 有阻尼的受迫振动的动力学方程为： 武中耳为强迫力的录大值，p为强地力的圆期半，古令心京，加二女二月 m: m上式 可写为：2+2月+2x=coe卫 at 该微分方程的解为：X=4e“co3(四1+g)+Bc0s(以+，) 前项就是阻尼振动，随时间的增加而很快消失，后项是稳定的振动，其中振幅B由下式表 B= 示 (2-p2)2+4B2p2 由此式可知当强迫力频率”与固有频率相差很大时强迫振动振幅就很小，而强迫力频率 P和固有频率接近时，强迫振动的振幅就很大，这种情况称之谓共振。 在小阻尼情况下，即 的条件下其微分方程的解为： ，其 中 ；可得周期 在大阻尼情况下（即 ）就不再是周期运动了。 六、有阻尼的受迫振动 有阻尼的受迫振动的动力学方程为： 式中 H 为强迫力的最大值，p 为强迫力的圆频率。若令 ； ； 上式 可写为： 该微分方程的解为： 前项就是阻尼振动，随时间 的增加而很快消失，后项是稳定的振动，其中振幅 B 由下式表 示： 由此式可知当强迫力频率 与固有频率 相差很大时强迫振动振幅就很小，而强迫力频率 和固有频率接近时，强迫振动的振幅就很大，这种情况称之谓共振