dQ=-(qsitds9)dydz-(qyqy)dxdz-(q)dxdy=V(AVT)dxdydz (3) Heat d正 d dy 0 图3热传导示意图 版稿 Fig.3 Heat conduction diagram 在HPG堆体水化放热模型中，可根据广义传热方程（式(4）)表达式，推导HPG水化反应传热方程。 在HPG堆体中没有发生明显流体对流现象，且颗粒之间相互剪切效果也不明显，则流体对流做功放热和粘 性放热为0：同时，堆体无明显压力做功，则HPG水化反应传热方程可由式（⑤）表示。 pC. -+V.(-AVT)=0-pC u.VT+;S- p a+u.VP) (4) 式中：C,贺一累积项了()一传导爬合花学反应作用产生内热流：CT一流体 对流项：t:了一粘性发热：，+u一压力功。 t T PCP- =(2VT9 (5) 式中：C一比热；一热传导系数q一热密度(HPG水化反应过程某时刻所释放的热量)。假定该体 系介质为各向同性，则C和均为常数。 2.2.2边界条件确定 若堆体内部温度分布用函数Tx,y,乙，)表示，初始条件表达式如式(6)所示，该初值条件表示HPG堆体 内初始温度的分布情况。◇ T(xy,z,o)=f(&y,z） (6) 当研究有界域内的温度分布，边界条件通常有以下三类21,2四。第一类边界条件：若已知区域边界上温 度分布，则可归结为第一类边界条件。 (7) T(x,y,zo)lg=T(x,y,Z) 式中：a0-HPG堆存区域的边界，T(仪y2一aQ上的已知函数. 第二类边界条件：若已知区域边界上每一点的热流密度，由Fourier定律可知，认为温度沿界面的法向 导数是已知的，可归结为第二类边界条件。dQ= -( - )dydz-( - )dxdz-( - )dxdy= ( )dxdydz q q q q q q T x|x+dx x|x y|y+dy y|y z|z+dz z|z   (3) 图 3 热传导示意图 Fig.3 Heat conduction diagram 在 HPG 堆体水化放热模型中，可根据广义传热方程（式(4)）表达式，推导 HPG 水化反应传热方程。 在 HPG 堆体中没有发生明显流体对流现象，且颗粒之间相互剪切效果也不明显，则流体对流做功放热和粘 性放热为 0；同时，堆体无明显压力做功，则 HPG 水化反应传热方程可由式(5)表示。 T P ( ) : ( ) ( ) t T t a p p P a T C T Q C u T S u P                         (4) 式中： T t Cp   —累积项；    ( )  T —传导项；Q —由化学反应作用产生内热源； C u T P  —流体 对流项； : S —粘性发热； P ( ) ( ) T t a P a T u P         —压力功。 T ( )+ t   C T q P      (5) 式中：CP—比热；λ—热传导系数；q—热密度（HPG 水化反应过程某时刻所释放的热量）。假定该体 系介质为各向同性，则 CP和 λ 均为常数。 2.2.2 边界条件确定 若堆体内部温度分布用函数 T(x,y,z,t)表示，初始条件表达式如式(6)所示，该初值条件表示 HPG 堆体 内初始温度的分布情况。 T(x, y,z,o) f (x, y,z)  (6) 当研究有界区域内的温度分布，边界条件通常有以下三类[21,22]。第一类边界条件：若已知区域边界上温 度分布，则可归结为第一类边界条件。 T(x, y,z,o) | T (x, y,z)   1 (7) 式中：∂Ω—HPG 堆存区域的边界，T (x,y,z) 1 —∂Ω 上的已知函数。 第二类边界条件：若已知区域边界上每一点的热流密度，由 Fourier 定律可知，认为温度沿界面的法向 导数是已知的，可归结为第二类边界条件。 录用稿件，非最终出版稿