对这个结果讨论如下 (1)辐射能流的特点是正比于,且与0的四方成正比。 (2)这说剪辐射能力在低频时弱,而在高频时高,这与我们第六章所讨论 的“准静态近似”的适用亲件一歌 (3)辐射能沈正比于是一个穗定辐射问题的必然要求,如若不然,则必然 在空间产生能量积晨,从而辐射问题不稳定。也正因为如此,辐射能流 在某一个特定的立体角组成的通道内保持相同 基于此,在讨论辐射问题时,我们常用角分布的概念来描述体系向空间不同方 向辐射能量的情况,其定义为 S).r2 (f(0.) dQ 这表示在θ、φ方向单位立体角内的平均辐射能流,显然,现在 f(Oy)=24() 32z2c (12.3.12) 辐射角分布的情况如图124所示,在θ=的方向幅射最强,在θ=0、丌的方向 无辐射。 图12.4 3,磁偶极辐射 下面考虑磁偶极辐射,此时应当考虑A项。在远场(r>>)及单频条件下,对这个结果讨论如下： （1） 辐射能流的特点是正比于 2 1 r ，且与ω 的四次方成正比。 （2） 这说明辐射能力在低频时较弱，而在高频时高，这与我们第六章所讨论 的“准静态近似”的适用条件一致； （3） 辐射能流正比于 2 1 r 是一个稳定辐射问题的必然要求，如若不然，则必然 在空间产生能量积累，从而辐射问题不稳定。也正因为如此，辐射能流 在某一个特定的立体角组成的通道内保持相同。 基于此，在讨论辐射问题时，我们常用角分布的概念来描述体系向空间不同方 向辐射能量的情况，其定义为 ( ) 2 2 , P P P S d SS r d f S r d d θ φ ⋅ ⋅Ω = = = ⋅ Ω Ω    (12.3.11) 这表示在 θ φ 、 方向单位立体角内的平均辐射能流，显然，现在 ( ) ( ) 2 4 0 0 2 2 , sin 32 lQ f c µ ω θ φ θ π = （12.3.12） 辐射角分布的情况如图 12.4 所示，在 2 π θ = 的方向幅射最强，在θ π = 0、 的方向 无辐射。 3．磁偶极辐射 下面考虑磁偶极辐射，此时应当考虑 A2  项。在远场（r >> λ ） 及单频条件下