p= po +t 这就是不可压缩均质液体平衡微分方程积分后的普遍关系式。通常在实际问题中, 力的势函数W的一般表达式并非直接给出,因此实际计算液体静水压强分布时, 采用式(2-2-2)进行计算较式(2-26)更为方便 3.帕斯卡定律 在式(226)中,p{W-W)是由液体密度和质量力的势函数决定的,与p的 大小无关。因此,当p增减Δp时,只要液体原有的平衡状态未受到破坏,则p 也必然随着增减△p,即 p±△p=p0±△p+pW-W) 由此可得:在平衡液体中,一点压强的增减值将等值地传给液体内所有各点, 这就是著名的压强传递帕斯卡 B Pasca定律。水压机、水力起重机、液压传动装 置等都是根据这一定律设计的。 4.等压面 在相连通的液体中,由压强相等的各点所组成的面叫做等压面( sobaric Surface)。在静止的或相对平衡的液体中,由式(2-2-5)容易推知:等压面同时也是 等势面( sopotential Surface) 在相对平衡液体中,因在等压面上,d=0,由式(22-2)得 Xdx+Ydy +Zdz =0 (2-2-7) 这就是等压面的微分方程式。如单位质量力在各轴向的分量X、Y、Z为已知, 则可代入上式,通过积分求得表征等压面形状的方程式。 等压面的重要特性是:在相对平衡的液体中,等压面与质量力正交。这可如 下证明: 设想液体的某一质点M在等压面上移动一微分距离ds,则作用在这一质点上 的质量力所作的功应为(图2-4) 图24 w=(fdmcos 0 )ds 式中∫为作用于该质点的单位质量力,dm为该质点的质量,为质量力与ds之 间的夹角。( ) p = p0 +  W −W0 (2-2-6) 这就是不可压缩均质液体平衡微分方程积分后的普遍关系式。通常在实际问题中， 力的势函数 W 的一般表达式并非直接给出，因此实际计算液体静水压强分布时， 采用式(2-2-2)进行计算较式(2-2-6)更为方便。 3．帕斯卡定律 在式(2-2-6)中， ( )  W −W0 是由液体密度和质量力的势函数决定的，与 p0 的 大小无关。因此，当 p0 增减Δp 时，只要液体原有的平衡状态未受到破坏，则 p 也必然随着增减Δp，即 p±Δp=p0±Δp+ ( )  W −W0 由此可得：在平衡液体中，一点压强的增减值将等值地传给液体内所有各点， 这就是著名的压强传递帕斯卡(B.Pascal)定律。水压机、水力起重机、液压传动装 置等都是根据这一定律设计的。 4．等压面 在相连通的液体中，由压强相等的各点所组成的面叫做等压面(Isobaric Surface)。在静止的或相对平衡的液体中，由式(2-2-5)容易推知：等压面同时也是 等势面(Isopotential Surface)。 在相对平衡液体中，因在等压面上，dp=0，由式(2-2-2)得 Xdx + Ydy + Zdz =0 (2-2-7) 这就是等压面的微分方程式。如单位质量力在各轴向的分量 X、Y、Z 为已知， 则可代入上式，通过积分求得表征等压面形状的方程式。 等压面的重要特性是：在相对平衡的液体中，等压面与质量力正交。这可如 下证明： 设想液体的某一质点 M 在等压面上移动一微分距离 ds，则作用在这一质点上 的质量力所作的功应为(图 2-4)： W=( fdmcos )ds 式中 f 为作用于该质点的单位质量力，dm 为该质点的质量，θ为质量力与 ds 之 间的夹角