则可求出在dt时间内,六面体内因密度的变化而引起的质量变化为 p-aedt dadydz-Adrdydx=edzdydxdt 5、可压缩流体非定常流动的连续性方程 根据连续性条件,式(3一24)和式(3一25)应相等,经简化得到 p+「a()⊥9(m)⊥a(c) 式(3一26)为可压缩流体非定常流动的连续性方程。 可压缩流体定常流动的连续性方程 若流体是定常流动,则=0,上式成为 a()+0(c)-.a)=0 (3-27) 不可压缩流体的连续性方程 若流体是不可压缩的,不论是定常或非定常流动p均为常数,故式(3-27)成为 亚4+a=0 (3-28) 物理意义:在同一时间内通过流场中任一封闭表面的体积流量等于零,也就是说,在同 时间内流人的体积流量与流出的体积流量相等 在流体力学中时常讨论所谓平面(二维)流动,即平行任何一个坐标平面的流动。若这 种流动的流动参数(如速度、压强)只沿Ⅹ、Y两个坐标轴方向发生变化,则式(3 8)可以写成 a+m=0 由于在推导上述连续性方程时,没有涉及作用力的问题,所以不论是对理想流体还是实 际流体都是适用的。 二、微元流束的连续性方程 在工程上常遇到一维流动的问题,所谓一维流动是指流动参数仅在一个方向上有显著的 变化,而在其它两个方向上的变化非常微小,可忽略不计。例如在管道中流动的流体就符合 这个条件。在流场中取一微元流束(图3一11)。微元流管的形状不随时间而改变。又根则可求出在 dt 时间内，六面体内因密度的变化而引起的质量变化为 （3—25） 5、可压缩流体非定常流动的连续性方程 根据连续性条件，式（ 3 一 24 ）和式（ 3 一 25 ）应相等，经简化得到 （3—26） 式（ 3 一 26 ）为可压缩流体非定常流动的连续性方程。 6、可压缩流体定常流动的连续性方程 若流体是定常流动，则 0 t = ¶ ¶r ，上式成为 （3—27） 7、不可压缩流体的连续性方程 若流体是不可压缩的，不论是定常或非定常流动 p 均为常数，故式（ 3 一 27 ）成为 （3—28） 物理意义：在同一时间内通过流场中任一封闭表面的体积流量等于零，也就是说，在同 一时间内流人的体积流量与流出的体积流量相等。 在流体力学中时常讨论所谓平面（二维）流动，即平行任何一个坐标平面的流动。若这 种流动的流动参数（如速度、压强）只沿 X 、 Y 两个坐标轴方向发生变化，则式（ 3 一 28 ) 可以写成 （3—29） 由于在推导上述连续性方程时，没有涉及作用力的问题，所以不论是对理想流体还是实 际流体都是适用的。 二、 微元流束的连续性方程 在工程上常遇到一维流动的问题，所谓一维流动是指流动参数仅在一个方向上有显著的 变化，而在其它两个方向上的变化非常微小，可忽略不计。例如在管道中流动的流体就符合 这个条件。在流场中取一微元流束（图 3 一 11 ）。微元流管的形状不随时间而改变。又根