图3-11流场屮的微元流束 假定流体的运动是连续的、定常的,则据流管的特性,流体质点不能穿过流管表面,因 此在单位时间内通过微元流管的任一有效截面的流体质量都应相等,即 pV1dA:=2vdA2 m PVda=常数 式中dA1、dA2-分别为1、2两个有效截面的面积 V1、V2-分别为dA1和dA2上的流速,也称为真实流速 p1、p2-分别为dA1和dA2处的流体密度。 对于由无限多微元流束所组成的总流(例如流体在管道中的流动),可对式(3 30)进行积分得 vdA12=2vdA2=ydA=常敷 (3-31) 式中A1和A2-分别为总流1和2两个有效截面的面积。 式(3一31)为一维流动积分形式总流的连续性方程。 设Ⅴ1和V2:是总流两个有效截面1和2上的平均流速,则式(3 V,A,=eva 式中p1和p2分别代表截面Al和A2上的平均密度。式(3一32)表示当流动为 可压缩流体定常流体动时,沿流动方向的质量流量为一个常数 对不可压缩流体p=常数,则式(3一32)成为 VAL=V,A 式(3一33)为。该式说明一维总流在定常流动条件下,沿流动方向的体积流量假定流体的运动是连续的、定常的，则据流管的特性，流体质点不能穿过流管表面，因 此在单位时间内通过微元流管的任一有效截面的流体质量都应相等，即 （3—30） 式中 dA1 、 dA2 ― 分别为 1 、 2 两个有效截面的面积； V1 、 V2 ― 分别为 dA1和 dA2上的流速，也称为真实流速； ρ1 、ρ2 ― 分别为 dA1和 dA2处的流体密度。 对于由无限多微元流束所组成的总流（例如流体在管道中的流动），可对式（ 3 一 30 ）进行积分得 （3—31） 式中 A 1 和 A2― 分别为总流 1 和 2 两个有效截面的面积。 式（ 3 一 31 ）为一维流动积分形式总流的连续性方程。 设 V1 和V2 ：是总流两个有效截面 1 和 2 上的平均流速，则式（ 3 一 31 ）可写 成 （3—32） 式中ρ1和ρ2 分别代表截面 Al 和 A2 上的平均密度。式（ 3 一 32 ）表示当流动为 可压缩流体定常流体动时，沿流动方向的质量流量为一个常数。 对不可压缩流体ρ=常数，则式（ 3 一 32 ）成为 （3—33） 式（ 3 一 33 ）为 。该式说明一维总流在定常流动条件下，沿流动方向的体积流量