方D成线性关系。当D不变时I亦不变。 (1)改变D,考察1与D的关系将质量均为M的两个铜圆柱对称地置于动盘圆柱 两侧的插孔上，如图5-2所示。设圆柱绕自身对称轴的转动惯量为'。，动盘绕自身对称 轴的转动惯量为'。，两轴间距离为D,整体系统的转动惯量为1，则据平行轴定理有： I-1。+2L.+MD') (5-10) 1=mgD mD 又由式(5-4)可知，整体系统的转动惯量为： 2 (5-11) 式(5-11)中，D1表示动盘圆柱直径：（表示砝码桶及砝码质量为m时系统转动的角加 速度，且由式(5-7)可知： 12-41 4-4) a4x2/2-1/44z24,-) (5-12) 式(5-12)中，4及'2分别表示系统旋转一周及两周所用的时间。将式(5-11)代入式(5-10)， 1=4+BD 整理后得： (5-13) 若在直角坐标系内1/a~D'关系为一条直线，则式(5-13)亦即式(5-10)成立，刚体 转动惯量的平行轴定理得以验证。且直线的截距A和斜率B分别为： A=6+2+ D mgD 2g (5-14) 2M 及 B-mgD (5-15) (2)D不变，只改变刚体的方位 将质量均为M'的两个长方体铝块对 (1) (2) (3) 称地置于动盘圆柱两侧的插孔上，在 保持铝块质心与动盘中心轴的距离D'恒定的情 图53动盘及铝块 况下，改变铝块方位，如图5-3所示， 方 2 D 成线性关系。当 D 不变时 I 亦不变。 （1）改变 D，考察 I 与 D 2 的关系将质量均为 M 的两个铜圆柱对称地置于动盘圆柱 两侧的插孔上，如图 5-2 所示。设圆柱绕自身对称轴的转动惯量为 c I ，动盘绕自身对称 轴的转动惯量为 0 I ，两轴间距离为 D，整体系统的转动惯量为 I ，则据平行轴定理有： 2( ) 2 I = I 0 + I c + MD （5-10） 又由式（5-4）可知，整体系统的转动惯量为： 2 2 mgD1 mD1 I = −  （5-11） 式（5-11）中，D 1 表示动盘圆柱直径；  表示砝码桶及砝码质量为 m 时系统转动的角加 速度，且由式（5-7）可知： ( ) ( ) ( ) 1 2 1 2 2 1 2 1 2 1 4 2/ 1/ 4 2 1 t t t t t t t t t t − − = − − =    （5-12） 式（5-12）中， 1 t 及 2 t 分别表示系统旋转一周及两周所用的时间。将式（5-11）代入式（5-10）， 整理后得： 1 2 = A + BD  （5-13） 若在直角坐标系内 2 1/ ~ D 关系为一条直线，则式（5-13）亦即式（5-10）成立，刚体 转动惯量的平行轴定理得以验证。且直线的截距 A 和斜率 B 分别为： g D mgD I I A c 2 2 1 1 0 + + = （5-14） 及 B= 1 2 mgD M （5-15） （2）D 不变，只改变刚体的方位 将质量均为 M  的两个长方体铝块对 称地置于动盘圆柱两侧的插孔上，在 保持铝块质心与动盘中心轴的距离 D 恒定的情 况下，改变铝块方位，如图 5-3 所示， 图 5-3 动盘及铝块