上某些点的运动方向,可将当前时刻的波形曲线向着波传播的方向移动Ax=Mt距离,由于波线上质点 并不随波迁移,只是在其平衡位置附近作振动,于是比较两个时刻的波形曲线,及可获得这些点的运动方 向,也可由此再借助旋转矢量法获得这些点在该时刻的振动相位,从而建立这些点的振动方程。 解(1)由1=0时刻的波形曲线可知 u=008m/s,2=02m 所以=0.4mT 10.4 =5.00s =0.20H (2)由于波沿x轴正方向传播,故将1=0时刻的波形移动Ax=△t,如图4所示,可见,在t=o时刻 a点沿y轴负方向运动,b点沿y轴正方向运动。 =0.08m/s (3)设波函数为 0.21 4 2丌 y=Acos(ot--x+)=0.04c0s(0.4m-5m+q0m) 图4 由t=o的波形曲线可知,对于x=0质点:y=0y<0所以有 coS o =0, 0. 所以 因此,波函数为 y=0.04cos(0.4m-5m+)(m)。 (4)对于P点:x=-A=0.30m,代入波函数,得到P点的振动方程为 yp=0.04co(0.4m-1.5丌+ 0.04co(0.4a)(m) 振动曲线如图5所示。上某些点的运动方向，可将当前时刻的波形曲线向着波传播的方向移动 x  ut 距离，由于波线上质点 并不随波迁移，只是在其平衡位置附近作振动，于是比较两个时刻的波形曲线，及可获得这些点的运动方 向，也可由此再借助旋转矢量法获得这些点在该时刻的振动相位，从而建立这些点的振动方程。 解 (1) 由 t=o 时刻的波形曲线可知 u  0.08m/s， 0.2m 2 ＝  所以 ＝0.4m 5.00s 0.08 0.4 u ＝ ＝ ＝  T 20 z 0. T 1 v   H (2) 由于波沿 x 轴正方向传播，故将 t=o 时刻的波形移动 x  ut ，如图 4 所示，可见，在 t=o 时刻 a 点沿 y 轴负方向运动，b 点沿 y 轴正方向运动。 (3) 设波函数为 ) 0.04cos(0.4 5 )( ) 2 cos y A t x 0 t x 0 m    （      由 t=o 的波形曲线可知，对于 x=o 质点：y=0,v<0 所以有      sin 0. cos 0, 0 0   所以 2 0    。 因此，波函数为 )( ) 2 y 0.04cos(0.4 t 5 x m       。 (4) 对于 P 点： x 0.30m 4 3    ，代入波函数，得到 P 点的振动方程为 ) 0.04cos(0.4 )( ) 2 yP 0.04cos(0.4 t 1.5 t m         ， 振动曲线如图 5 所示。 y / m 0.04  0.04O x / m u  0.08m/s 0.2 0.4 P a b x 图 4