p下,其压缩因子Z必定相等。压缩因子Z的关系式为 Z=z00+z() 式中,z、z0都是T、p,的函数。可由相应的图查出 Pitκer关系式对于非极性或弱极性的气体能够提供可靠的结果,误差<3%,应用于极 性气体时,误差要增大到5%~10%,而对于缔合气体和量子气体,使用时应当更加注意。 233普遍化状态方程 所谓普遍化状态方程是指用对比参数T、P、V代替变量T、p、V,消去状态方程中 反映气体特性的常数,适用于任何气体的状态方程 、普遍化第二维里系数 z=1+B=1+Bp (2-30) 其中,班c是无因次的,称作为普遍化第二维里系数 对于指定的气体,B仅仅是温度的函数,与压力无关,Pter提出关联式 Bp 代≈B0+B 式中,B0和B都只是对比温度的函数,表示为 B0=0.083-0.422/716 (2-32a) B()=0.139-0.172/742 (2-32b) 方程(2-29)和(2-30)均将压缩因子Z表示成(Tr,Pn,O)的函数,但是这两种方 程的适用范围不同。如图,若对比性质位于斜线上方适用普遍化维里系数法,否则则使用压 缩因子图。 菁化维里系数使用区 普遍化压缩因子使用区 图2-11普遍化关系式适用区域9 r p 下，其压缩因子 Z 必定相等。压缩因子 Z 的关系式为： (0) (1) Z = Z +ωZ （2－29） 式中， (0) Z 、 (1) Z 都是Tr 、 r p 的函数。可由相应的图查出。 Pitzer 关系式对于非极性或弱极性的气体能够提供可靠的结果，误差< 3% ，应用于极 性气体时，误差要增大到 5％～10%，而对于缔合气体和量子气体，使用时应当更加注意。 2.3.3 普遍化状态方程 所谓普遍化状态方程是指用对比参数Tr 、 r p 、Vr 代替变量 T、p、V，消去状态方程中 反映气体特性的常数，适用于任何气体的状态方程。 一、普遍化第二维里系数 ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ = + = + ⋅ r r c c T p RT Bp RT Bp Z 1 1 （2－30） 其中， c c RT Bp 是无因次的，称作为普遍化第二维里系数。 对于指定的气体，B 仅仅是温度的函数，与压力无关，Pitzer 提出关联式： (0) (1) B B RT Bp c c = +ω （2－31） 式中， (0) B 和 (1) B 都只是对比温度的函数，表示为： (0) 1.6 0.083 0.422 / B = − Tr （2－32a） (1) 4.2 0.139 0.172 / B = − Tr （2－32b） 方程（2－29）和（2－30）均将压缩因子 Z 表示成( , ,ω) r r T p 的函数，但是这两种方 程的适用范围不同。如图，若对比性质位于斜线上方适用普遍化维里系数法，否则则使用压 缩因子图。 图 2－11 普遍化关系式适用区域