差一个常数因子,即 x=y(x'+ur) (14.1) 由相对性原理知所有惯性系都是等价的,对S系来说,S系是以速度υ沿x的负方向运 动,因此x和(x-Ut)也只能相差一个常数因子,且应该是相同的常数,即有 x=y(x-ut 为确定常数y,考虑在两惯性系原点重合时(t==0),在共同的原点处有一点光源发出一 光脉冲,在S系和S系都观察到光脉冲以速率c向各个方向传播所以有 x=ct. x=ct (14.3) 将式(143)代入式(141)和式(142)并消去t和t后得 1 将上式中的y代入式(142)得 x-U I (146) √1-υ2/c2 另由式(141)和(142)求出t并代入γ的值得 I-Ux/c r'=yt+() 于是得到如下的坐标变换关系 x-ut x+u 1-υ2/ 1-u2/c2 y=) (14.7) 逆变换 /=I-ux/c2 r+ux/c 这种新的坐标变换关系称为洛伦兹( H.A Lorentz,1853-1928)变换显然, 讨论:1)从洛伦兹变换中可以看出不仅x是x、t的函数而且t也是x、t的 函数并且还都与两个惯性系之间的相对运动速度有关这样洛伦兹变换就集中的反映 了相对论关于时间、空间和物体运动三者紧密联系的新观念这是与牛顿理论的时间 空间与物体运动无关的绝对时空观截然不同的 2)在υ<<c的情况下洛伦兹变换就过渡到伽利略变换 3)洛伦兹变换中x和t都必须是实数所以速率U必须满足υ≤c.于是我们就得到 了一个十分重要的结论:一切物体的运动速度都不能超过真空中的光速c,或者说真空4 差一个常数因子,即 x = (x'+ t') (14.1) 由相对性原理知,所有惯性系都是等价的,对 S'系来说,S 系是以速度υ沿 x' 的负方向运 动,因此,x' 和(x -υt)也只能相差一个常数因子,且应该是相同的常数,即有 x'= (x −  t) (14.2) 为确定常数,考虑在两惯性系原点重合时(t=t'=0),在共同的原点处有一点光源发出一 光脉冲,在 S 系和 S'系都观察到光脉冲以速率 c 向各个方向传播.所以有 x = ct, x'= ct' (14.3) 将式(14.3)代入式(14.1)和式(14.2)并消去 t 和 t' 后得 2 2 1 1 −  / c  = (14.5) 将上式中的代入式(14.2)得 2 2 1 c x t x / ' −  −  = (14.6) 另由式(14.1)和(14.2)求出 t' 并代入的值得 2 2 2 2 1 1 1 c x c t t / / ' ( ) −  −  =  −  =  + 于是得到如下的坐标变换关系            −  −  = = = −  −  = 2 2 2 2 2 1 1 c t x c t z z y y c x t x / / ' ' ' / ' 逆变换 ⎯x⎯'⎯x,t'⎯t,⎯→⎯−→             −  + = = = −  + = 2 2 2 2 2 1 1 c t x c t z z y y c x t x / ' '/ ' ' / ' ' (14.7) 这种新的坐标变换关系称为洛伦兹(H.A.Lorentz,1853—1928)变换.显然, 讨论：1）从洛伦兹变换中可以看出,不仅 x' 是 x、t 的函数,而且 t' 也是 x、t 的 函数,并且还都与两个惯性系之间的相对运动速度有关,这样洛伦兹变换就集中的反映 了相对论关于时间、空间和物体运动三者紧密联系的新观念.这是与牛顿理论的时间、 空间与物体运动无关的绝对时空观截然不同的. 2）在   c 的情况下,洛伦兹变换就过渡到伽利略变换. 3）洛伦兹变换中,x'和 t'都必须是实数,所以速率υ必须满足   c .于是我们就得到 了一个十分重要的结论：一切物体的运动速度都不能超过真空中的光速 c ,或者说真空