M,+mdr (r+drJde-M, rde-2Medr sing+Q, rdedr+ p, rded -ar=o 整理得: (3)几何方程 z(o+do )-zo do 2π(r+z(p)-2πr 2π 对于小挠度: 整理得 d 8.=-Z (4)物理方程: (5)位移微分方程: D dw+rdl 整理得 233圆平板中的应力 对于横向均布载荷,pz=p=常数,则方程的一般解为: 式中:C1,C2C3为积分常数,可由板中心和周边条件决定 于实心圆板,在中心r=0处,由于p为有限量,该处的挠度和剪力应是有限量,故必有 C2=0,此时1式可简化为 下面讨论两种典型支承情况: (一)周边固支的圆板0 2 dr Q rd dr p rd dr 2 dr (r dr)d M rd 2M drsin dr dM M r r z r r                    整理得： (3)几何方程： r z 2 r 2 (r z ) 2 r dr d z dr z( d ) z r                     对于小挠度： 整理得： dr dw r z dr d w z 2 2 r        (4)物理方程： (5)位移微分方程： ) dr d w ν dr dw r 1 M D( 2 2 θ    整理得： 2.3.3 圆平板中的应力 对于横向均布载荷， pz=p= 常数，则方程的一般解为： 式中： C1 ， C2,C3 为积分常数，可由板中心和周边条件决定。 对于实心圆板，在中心 r=0 处，由于 p 为有限量，该处的挠度和剪力应是有限量，故必有 C2 ＝ 0 ，此时 1 式可简化为： 下面讨论两种典型支承情况： (一)周边固支的圆板：