此时，波函数为 中a.o(n1nng)=<m1n2ngl3.2.0>=01.3620ma0 |中(m1n2n)川2表明：n1=3,n2=2,n,=0时几整为1，n:取其它值时，几率为希。 如以产生算符A等作用于中(nnng),得新波函数 中(n12n3)=A:p3.2.o(n1n2n3)=√ng中s.a.o(n,n2,g-1) =Vng302203-10 新波面数只当n1=3,n2=2,m1-1=0,即g=1时，才不为带。新态是在b1,b2,b态上分 别有三个，两个和一个粒子的状态，I>=3.2.1>。 由此可看出，产生算符A;的作用使波函数中自变量n戚少1成为n-1,恰是使第三 态上多了一个粒子。 (三)“量子力学原理”（布洛欣朵夫著）及“量子力学”（朗道及栗弗席芙著）中有 关二量子化的表逃 布洛欣朵夫的书是用波西数形式讨论二大量子化，书中定义算符a为：1.J aaf(N,N2,…,Na,…Nm…)=(Nm+1)f(N,N2,…,Nn+1,…Nm,) 并认为(1)“算符a,使某态中的粒子增加1”， （2)“包含a的项描写粒子的产生” 显然，这两个论新全是不正确的。 比书63年第四版1.1虽然把定义式中：与an互换，但后面的解释仍然是不对的。 9年版中译本1，对上逃两个错误中的第一个作了订正，把原文该段中“增加”与“减 少”互换。而63年版的中译本)则只对第二个错误作了订正，把原女该段中的“产生”与 “消失”互换。 朗道与栗弗席芙的书中对二次量子化的叙逃早期用基矢讨论是准确的【4」，朗道去世 后，73年由栗弗席茨与皮塔耶符斯基出了第三版。从77年英译本增订第三版4)看出，二 次量子化改用以波面数形式讨论，但也把两种形式的产生与酒灭算符混淆了。 二次量子化最好的总结提高的文献可参阅【)，该文把费米子与玻色子，连续谱与分立 谱一并讨论，很有特色。或参阅讲义仰。 参考文献 [b了1961年第三反P.402-P.405. c163年第四P48549 本严肃译80年人教版上册P.293 5J.DE.BOER.Construction Operater Formalis in Maay Particle Systems