第七章 定积分的应用 第一节定积分的几何应用 思考题: 1.什么叫微元法?用微元法解决实际问题的思路及步骤如何? 答:微元法就是运用“无限细分”和“无限累积”两个步骤解决实际问题的一种方 法,具体说来,即是对在区间[a,b]上分布不均匀的量F,先将其无限细分,得其微元 dF=f(x)dx然后将微元dF在[a,b上无限求和(累积)即得所求量 F=f=f(x)dx,求微元时,一般是对[a,b的子区间[x,x+dx]对应的部分量, 采用以“常代变”,“均匀代替不均匀”,“直代曲”的思路

1.一个国内进出口企业,出口一批货物到美国,预计2个月后将收到货款价值 100000元;与此同时,该企业又与瑞士一家公司签订了一份从瑞士进口机械设备的合 同,该企业2个月后用瑞士法郎支付进口设备的货款,价值在10000美元左右(按当时即 期汇价计算)。在外汇市场上人们纷纷预测美元在1个月之后将要贬值,为了避免可能出现 的美元贬值的风险,该企业与银行做了一笔远期买卖,即卖出2个月美元100000元,买人 瑞士法郎:

为了研究多层多维复杂系统的矛盾问题,运用可拓学原理,在n维物元可拓集概念的基础上,提出了多层多维物元系统可拓集及其正域、负域、零界的概念,给出了多层多维物元系统可拓集的可拓域、稳定域的定义,讨论了多层多维物元系统可拓集的一些性质.最后研究了多层多维物元系统可拓集的交、并等运算

在对双相钢两相区奥氏体化过程进行热力学与动力学分析的基础上,建立了两相区奥氏体化过程的扩散模型,并采用显式有限体积法对740℃与780℃下的奥氏体化过程进行了数值求解.模拟结果表明:奥氏体长大初期受C元素在奥氏体中的扩散控制并很快达到亚平衡.该阶段奥氏体长大速度较快.奥氏体长大后期受Mn元素在铁素体中的扩散控制.该过程由于Mn元素的扩散速率比C元素的扩散速率低几个数量级而持续数千秒.当Mn元素在两相中的扩散通量相等时,奥氏体停止长大,Mn元素继续从铁素体向奥氏体中转移以完成其在两相中的均化

基于率相关晶体塑性本构模型,分别将Taylor模型和有限单元模型两种多晶模型嵌入大型有限元程序ABAQUS,实现了晶体塑性学有限元模拟.直接将电子背散射衍射(EBSD)获取的晶粒初始取向输入晶体塑性有限元模型,预测了两种不同应变情况下面心1050纯铝轧制织构的演化.模拟结果与EBSD实验测得的织构演化结果有较好的一致性,随着变形程度的增加,预测织构与实测织构变得更加锋锐.经过比较,Taylor型模型预测出了{4411}〈11118〉的Dillamore取向,而有限单元模型预测出了铜型织构取向,比Taylor模型预测结果更接近实验验证结果.两种模型并不能预测出{011}〈211〉黄铜取向、{123}〈523〉S取向、{011}〈100〉Goss取向及其他理想取向

20世纪80年代,美国经济经历了高额的经常项目赤字,其中1987年经常项目赤字 高达1670亿美元(当年价格),占GDP的3.7。90年代以后,美国的经常项目始终保持赤 字,尽管90年代中期以前赤字有所下降。然而1997年以后,经常项目赤字又逐年急居 上升。按2000年不变价统计,1997年,经常项目赤字达1046亿美元,1998年更是高达 2038亿美元,而且此后赤字每年以数百亿美元的规模增加,到2004年,赤字已高达惊人 的5864亿美元(按当年价格则已高达6177亿美元),占当年GDP的5.3%

从理论上导出n(≥2)元体系中各中间化合物的自由焓之间的关系通式,并据此得出各化合物的自由焓随组元摩尔分数的变化规则:在二元系中应符合拟抛物线规则;在三元系中应符合拟抛物面规则;对于四元以上的体系,一般来说,已无法用几何方法来描述其变化规则

在实际应用中计算机采用的解线性方程组并 不用克莱姆法则,而是采用高斯消元法。 高斯消元法其实就是中学里学的加减消元法 的推广,现在我们将其用在m个方程n个未知 元的一般情况。 消元法的基本思想是通过消元变形把方程组 化成容易求解的同解方程组

根据扩散理论及组元间的交互作用,建立了M-α-β三元系中,β组元的分布变化时,α组元的扩散方程。并且给出了\初始阶段\和\平衡状态\两种特定条件下的解析解

7.1启动PCB元件封装编辑器 7.2PCB元件封装编辑器概述 73创建新的元件封装 7.4PB元件封装管理 7.5创建项目元件封装库