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《航空航天动力学》(英文版) Lecture 17 Aircraft Longitudinal Dynamics
文档格式:PDF 文档大小:453.27KB 文档页数:15
Longitudinal equations (1-15) can be rewritten as: mu Xuu+ Xww-mg cos 0+ m(w-qUo) =Zuu+ Zww+ Zq-mg sin 000+Z Iyyg =Muu+ Mww+ Mw++ There is no roll/yaw motion, so q 0
《分析力学》课程教学资源(电子教案)第五章 哈密顿原理
文档格式:DOC 文档大小:677KB 文档页数:8
5.1.变分问题的欧拉方程: 1.力学第一性原理(力学最高原理):可由它导出全部力学定律的原理或者假设。(好 比几何学中的公理) 什么原理可以作为力学第一性原理? 牛顿运动定律 达朗伯原理F+F-m=0(i=12n) 动力学虚位移原理(是一种微分变分原理,或称动力学虚位移原理或称动力学普 遍方程,在本教材又称达朗贝尔方程;在静力学情况下是虚位移原理,或称虚功 原理。)
太原理工大学:《化工原理》流体流动基本概念与基本原理
文档格式:DOC 文档大小:289KB 文档页数:14
流体流动基本概念与基本原理 一、流体静力学基本方程式 P2=P1+p8(1-2) 或 =Po+pgh 注意:1、应用条件:静止的连通着的同一种连续的流体
《化学反应工程》课程教学资源(PPT课件讲稿)动力学方程
文档格式:PPT 文档大小:16.5KB 文档页数:1
一、动力学方程的表示方式 影响反应速率的因素: r=f(反应物系的性质,p,T,c,催化剂性质)对特定物系:r=f(p,T,c
《高等数学》课程教学资源:第十二章(12.8)二阶常系数齐次线性微分方程
文档格式:PPT 文档大小:356KB 文档页数:14
方程y\+py+qy=0称为二阶常系数齐 次线性微分方程,其中p、q均为常数. 如果y1、y2是二阶常系数齐次线性微分 方程的两个线性无关解,那么y=Cy1+C2y2 就是它的通解
湖南大学:《线性代数》练习(一)
文档格式:DOC 文档大小:326.5KB 文档页数:9
一、填空 1.五阶行列式中某项a1a2an1a,a3取正号,则s=_t 2.若 kx+y=0
《高等数学》课程教学资源:第十二章(12.5)全微分方程
文档格式:PPT 文档大小:283.5KB 文档页数:8
如果P(x,y)dx+(x,y)dy恰好是某一个 函数u=u(x,y)的全微分 那么方程P(x,y)dx+(x,y)dy=0就叫做全微 分方程
《高等数学》课程教学资源:第十二章(12.3)齐次方程
文档格式:PPT 文档大小:252KB 文档页数:8
如果一阶微分方程 =f(x,y) 中的函数f(x,y)可写成的函数,即f(x,y)=() 则称这方程为齐次方程
中山大学:《数学分析》第十九章 含参变量积分
文档格式:DOC 文档大小:304.5KB 文档页数:6
例1研究函数F(y)=(2dx的连续性,其中(x)是[01]上连续且为正的函 0x+y 数。 yf(x) 解令g(x,y)=2 x2+y ,则g(x,y)在[0,×[c,d]连续,其中0∈[c,d]。从而F(y)在 y≠0连续
成都理工大学:《大学物理》课程教学资源(PPT课件)第一章 质点运动学(1.3)圆周运动
文档格式:PPT 文档大小:1.32MB 文档页数:11
一、平面极坐标 设一质点在Oxy平面内 y 运动,某时刻它位于点A.矢 径与x轴之间的夹角 A 为θ.于是质点在点A的位 θ 置可由A(r,)来确定 O 以(r,0)为坐标的参考系为平面极坐标系. x=rcos0 它与直角坐标系之间的变换关系为 y=rsinθ
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