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文库(976)
《数值计算方法》第二章 解线性方程组的迭代法
文档格式:PPT 文档大小:253.5KB 文档页数:42
直接法: 经过有限次运算后可求得方程组精确解的方 法(不计舍入误差!) 迭代法:从解的某个近似值出发,通过构造一个无穷序 列去逼近精确解的方法。(一般有限步内得不到精确解) 直接法比较适用于中小型方程组。对高阶方程组, 既使系数矩阵是稀疏的,但在运算中很难保持稀疏性, 因而有存储量大,程序复杂等不足
金属熔化热的粒度效应
文档格式:PDF 文档大小:350.55KB 文档页数:5
本文根据热力学原理推导出高分散度金属的熔化热与其粒度的关系式,并从一系列金属的有关热力学量数值计算证明:高分散度金属粉末的熔化热小于其非分散状态的熔化热
中国科学院:《数值计算方法》第六章 三次样条插值
文档格式:DOC 文档大小:260.5KB 文档页数:20
问题的提出: 上面讨论的分段低次插值函数 都有一致收敛性,但光滑 性较差,对于像高速飞机的机翼 形线,船体放样等型值线 往往要求有二阶光滑度,即有二 阶连续导数,早期工程师 制图时,把富有弹性的细长木条 (所谓样条)用压铁固定 在样点上,在其它地方让它自由 弯曲,然后画下长条的曲 线,称为样条曲线。它实际上是 由分段三次曲线并接而成,在连 接点即样点上要求二阶导数连
中国科学院:《数值计算方法》第五章 分段低次插值
文档格式:DOC 文档大小:295KB 文档页数:19
5-1多项式插值的问题 前面根据区间[ab上给出 的节点做插值多项式Ln(x) 近似f(x),一般总认为L1(x)的次 数n越高逼近(x)的精度 越好,但实际上并非如此。这是 因为对任意的插值节点 ,当n>0时,L(x)不一定收敛 到∫(x),本世纪初龙格 ( Runge)就给出了一个等距节 点插值多项式Ln(x)不收 敛的f(x)的例子。他给出的函数 为f(x)=1(1+x)
《信号与系统》第2章 连续信号与系统的时域分析(沈元隆、周井泉)
文档格式:PPT 文档大小:48.5KB 文档页数:11
2.1 冲激函数及其性质 2.2 系统的冲激响应 2.3 信号的时域分解和卷积积分 2.4 卷积的图解和卷积积分限的确定 2.5 卷积积分的性质 2.6 卷积的数值计算
《信号与系统》课程教学资源(PPT课件)第2章 连续信号与系统的时域分析
文档格式:PPT 文档大小:50.5KB 文档页数:11
2.1 冲激函数及其性质 2.2 系统的冲激响应 2.3 信号的时域分解和卷积积分 2.4 卷积的图解和卷积积分限的确定 2.5 卷积积分的性质 2.6 卷积的数值计算
首都师范大学:《数值计算方法》课程教学资源(PPT课件讲稿)第8章 常微分方程
文档格式:PPT 文档大小:541KB 文档页数:37
实际中,很多问题的数学模型都是微分方程。我们可以研究它们的一些 性质。但是,只有极少数特殊的方程有解析解。对于绝大部分的微分方程是 没有解析解的。 常微分方程作为微分方程的基本类型之一,在自然界与工程界有很广泛 的应用。很多问题的数学表述都可以归结为常微分方程的定解问题
南京大学:《数值计算方法》课程教学资源(PPT课件)第4章 函数逼近的插值法与曲线拟和法 4.4 三次样条插值 4.5 曲线拟和的最小二乘法
文档格式:PPT 文档大小:409KB 文档页数:69
4.4 三次样条插值 4.5 曲线拟和的最小二乘法
中国科学院:《数值计算方法》第三章(3-1) 差商及其性质
文档格式:DOC 文档大小:462KB 文档页数:26
3.1差商及其性质 一.差商定义 拉格朗日插值公式可看作直 线方程两点式的推广,若从直线 方程点斜式
首都师范大学:《数值计算方法》课程教学资源(PPT课件讲稿)第3章 曲线拟合的最小二乘法
文档格式:PPT 文档大小:197.5KB 文档页数:13
给出一组离散点,确定一个函数逼近原函数,插值是这样的一种手段在实际中,数据不可避免的会有误差,插值函数会将这些误差也包括在内因此,我们需要一种新的逼近原函数的手段: ①不要求过所有的点(可以消除误差影响) ②尽可能表现数据的趋势,靠近这些点
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