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麻省理工学院:《自动控制原理》课程教学资源(课件讲义)第13讲 状态空间建模与传递函数矩阵
文档格式:PDF 文档大小:85.23KB 文档页数:9
状态空间模型的一种特殊情况是零、极点数目相同。例如,已知 回顾我们首先将G(s)分解成两部分 第一个传递函数表征输入r与中间输出量x之间的关系 在时域内,这即是微分方程
西南财经大学:《微积分》课程教学资源(PPT课件讲稿)第三章(3-5)隐函数的导数
文档格式:PPT 文档大小:189KB 文档页数:6
由第一章知:显函数y=f(x),也可写成F(x,y =y-f(x)=0.由方程F(x,y)=0确定的隐函数可能 有两种情形:y是x的函数y=f(x)或x是y的函 数x=(y);但并非所有隐函数都可化为一个显函 数.如y-esy+x2y2=0. 因而有必要研究隐函数的求导方法,下面通过几个例 子来介绍
北京大学:《量子力学》课程教学资源(各章知识点精讲,PPT课件讲稿,共八章)
文档格式:PPT 文档大小:9.79MB 文档页数:546
第一章 量子力学的诞生 第二章 波函数和 Schrodinger 方程 第三章 一维定态问题 第四章 量子力学中的力学量 第五章 态和力学量表象 第六章 近似方法 第七章 量子跃迁 第八章 自旋与全同粒子 附录 科学家传略
华中师范大学:《数学分析》课程PPT教学课件(讲稿)第一章(1.1.4)函数的y=arsh表示式
文档格式:PPT 文档大小:43.5KB 文档页数:1
求函数的y=arsh表示式 y=arsh是x=shy的反函数,因此,从 X=~e-y 2 中解出y来便 arsh是.令u=ey,则由上式有 u2-2xu-1=0. 此二次方程根为 u=x±√x2+1 因为u=e0,故上式根号前应取正号,于是
《大学物理》课程PPT教学课件:第一章 质点运动学(1.2)加速度为恒矢量时的质点运动
文档格式:PPT 文档大小:354KB 文档页数:5
1-2加速度为恒矢量时的质点运动 一、加速度为恒矢量时质点的运动方程 已知一质点作平面运动,其加速度为恒矢量,有
武汉大学:《数学物理方法》课程教学资源(课件讲稿)第二章 行波法
文档格式:PDF 文档大小:33.12KB 文档页数:4
第二章行波法 由第一章我们知道用数理方法研究物理问题需 要三大步骤: 1、写出定解问题; 2、求解; 3、分析解答。 我们已经学会了掌握导出方程和写出定解条件的基本方法,即会写出定解问题
电子科技大学:《数理方程与特殊函数》第六章 格林函数法(6.4)平面特殊区域狄氏格林函数
文档格式:PPT 文档大小:1.18MB 文档页数:33
平面特殊区域狄氏格林函数 (一)、上半平面狄氏问题的Green函数 (二)、圆域上狄氏问题的Green函数 (三)、第一象限上狄氏问题的 Green函数 (四)、上半圆域上狄氏问题格林函数
西南财经大学:《经济数学基础》课程PPT教学课件(微积分)第三章 函数的导数与微分(3.5)隐函数的导数
文档格式:PPT 文档大小:189KB 文档页数:6
由第一章知:显函数y=f(x),也可写成F(x,y =y-f(x)=0.由方程F(x,y)=0确定的隐函数可能 有两种情形:y是x的函数y=f(x)或x是y的函 数x=(y);但并非所有隐函数都可化为一个显函 数.如y-esy+x2y2=0. 因而有必要研究隐函数的求导方法,下面通过几个例子来介绍
《大学物理》振动与波动
文档格式:DOC 文档大小:952KB 文档页数:18
振动与波动 第一章振动 1简谐振动 一简谐振动 1.表达式(运动学方程) 物体沿一直线运动时,如离开平衡位置的位移按余弦(或正弦)规律随t反复变化,这样的振动称作简谐振动。如水平弹簧振子的振动
《物理化学》课程PPT教学课件:第一章 热力学第一定律
文档格式:PPT 文档大小:2.24MB 文档页数:283
§1.1 热力学概论 §1.2 几个基本概念 §1.3 热力学第一定律 §1.4 热化学 §1.5 反应热与反应温度的关系——基尔霍夫方程 §1.6 绝热恒压反应 ⎯ 非等温反应 §1.7 热力学第一定律的微观说明
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