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清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第九章 电子自旋(9.4)Zeeman效应
文档格式:DOC 文档大小:166KB 文档页数:3
1.带有自旋的电子在电磁场中的Hamiltonian 实验证明,在外磁场中,原子的能级会发生分裂,结果是原子的特征谱线也发生分裂,这称为 Zeeman 效应。理论的解释是:电子的磁矩和外磁场产生了附加的相互作用能
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第一章 波函数与 Schr?dinger 方程 1.2 Schr?dinger 方程
文档格式:DOC 文档大小:412KB 文档页数:6
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第一章 波函数与 Schr?dinger 方程 1.2 Schr?dinger 方程
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第二章 一维势场中的粒子(2.2)方势阱
文档格式:DOC 文档大小:231.5KB 文档页数:3
1.一维无限深势阱 一维无限深势阱的势能函数是:
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第三章 力学量用算符表达 3.1 算符的运算
文档格式:DOC 文档大小:179KB 文档页数:3
1.基本的和导出的力学量算符 我们在§1.1中已经引入了用算符来代表力学量的概念。 算符就是可以作用于波函数把它变成另一个函数的运算。所以,在本质上,算符属于“函数变换” 这一类的数学对象。 此后代表力学量F的算符将记做F
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第三章 力学量用算符表达(3.3)动量本征函数的归一化
文档格式:DOC 文档大小:142.5KB 文档页数:3
1.动量本征函数在无穷空间中的归一化其中p是任何实矢量(如果有虚部,则本征函数就不能满足有限性的要求),按分量写出是
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第四章 守恒量与对称性(4.5)周期性势场中的能带结构
文档格式:DOC 文档大小:141KB 文档页数:2
1. Floquet-Bloch-定理 粒子在周期性势场中运动时,它的状态介于束缚态与非束缚态之间,而能谱具有能带式的结构
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第五章 中心力场(5.2)球无限深势阱
文档格式:DOC 文档大小:183KB 文档页数:2
1.球坐标系中的自由粒子波函数
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第八章 本征值问题的代数方法(8.1)线性谐振子的阶梯算符方法
文档格式:DOC 文档大小:219KB 文档页数:3
1.线性谐振子的代数解法 现在我们介绍解谐振子能量本征方程的代数方法,采用Dirac符号进行分析和推导。 线性谐振子的 Hamiltonian是(这里不涉及采用什么表示)
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第八章 本征值问题的代数方法(8.3)角动量的合成
文档格式:DOC 文档大小:149KB 文档页数:2
1.角动量合成的一般规则 我们在很多情况下会遇到角动量合成(即相加)的问题。在本节,我们只注意角动量合成的一般规 律,而不注意那些角动量的具体物理背景,所以我们将采用 Dirac符号。 设j和2是两个互相独立的角动量,这意思是,它们的分量分别满足角动量的对易关系,而它们 互相之间是对易的:
《无机及分析化学》第一章 物质结构基础
文档格式:DOC 文档大小:82KB 文档页数:10
一、教学目的:认识电子云;掌握四个量子数。 二、教学过程:
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