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北京大学:《数学分析》课程教学资源(讲义)第六章 多元函数的极值问题
文档格式:PDF 文档大小:76.85KB 文档页数:14
4.1普通极值问题 设f(x1…,xn)是集合ScR\上的函数,如果对P=(x1,…,xn),存在P在R\中 的邻域U,使得ⅦP=(x1…xn)∈S∩U,恒有∫(x1…,x)≤∫(x19…,x2) (f(x1,…xn)≥f(x,…,x),则f(x0…,x)称为f(x1…,x)在S上的局部极大值
北京大学:《数学分析》课程教学资源(讲义)第五章 隐函数定理
文档格式:PDF 文档大小:93.87KB 文档页数:17
3.1 Jacobi矩阵与 Jacobi行列式 这章以及下一章中,我们希望用偏导数来研究多元函数和多元向量函数 设G和Ω分别是R\和R中区域,F:G→Ω是一向量函数.要研究F,我们需要 了解F的象集
北京大学:《数学分析》课程教学资源(讲义)第九章 Grassmann代数与微分形式
文档格式:PDF 文档大小:96.1KB 文档页数:18
上一章多重积分中,面积和体积微元是有方向性的,即与坐标顺序有关,但表达式 dxdy等并不反映它的方向性.在作变量替换时dxdh=(x,y 要出现一个 Jacobi行 a(,v) 列式,这显然也不能从通常的实数乘法推导出来这一章我们将用 Grassmann代数工具将这 乘法讲清楚.事实上面积微元dxdy应该用 grassmann代数中乘法(外积)来定义d?dy, 这样既解决了方向性问题:
北京大学:《数学分析》课程教学资源(讲义)第一章 实数理论,极限绪论
文档格式:PDF 文档大小:96.95KB 文档页数:17
1从空集到有理数 实数是在有理数基础上定义的,有理数又是在整数的基础上定义的,而整数又是在自 然数的基础上定义的,那么自然数如何定义呢? 有两个集合A和B,我们称它们为等价的,如果存在一个从A到B的映射∫,它是1-1 的,又是满的。这时我们说A和B具有相同的势。我们首先承认空集φ是存在的,考虑 个集合{},它不是空集,凡与{φ}等价的集合都有相同的势,我们把{φ}简写为1。再考 虑集合{,{},它与1={φ}是不等价的,我们把它简写为2
北京大学:《数学分析》课程教学资源(讲义)第六章 定积分
文档格式:PDF 文档大小:110.98KB 文档页数:19
6.1定积分与不定积分 给定非负函数y=f(x),定义于闭区间[a,b],如果我们要求函数图形y=f(x)下边 曲边梯形面积,就需要定积分[f(x)dtx。 定闭区间[a,b]内任意时刻的即时速度y=∫(1),求[a,b]内走过路程,也需要定 积分O)d 定义函数f(x)定义在[a,b上
北京大学:《数学分析》课程教学资源(讲义)第二章 极限
文档格式:PDF 文档大小:167.54KB 文档页数:31
2.1序列极限定义 定义域为N的函数也称为序列,记为f(),f(2),A,f(n),A,习惯上记为 x1,x2,A,xn,A,或简单地记为{xn}。其中xn称为通项,它可由公式给出,也可由其它法 则给出
北京大学:《数学分析》课程教学资源(讲义)第七章 微积分的应用
文档格式:PDF 文档大小:200.94KB 文档页数:37
1.平面图形的面积 定积分的应用,关键是把问题写成「f(x)bx的形式,这时关键是把f(x)dr=dF(x) 的意义搞清楚,这个观点称为微元法。 比如要求以x=a,x=b(a
北京大学:《电磁学》课程教学资源(PPT课件)超导现象及其实验事实
文档格式:PPT 文档大小:479.5KB 文档页数:36
一、零电阻现象 二、完全抗磁性迈斯纳效应 三、临界磁场和临界电流 四、同位素效应 五、约瑟夫森效应 六、各种超导材料简介
北京大学:《电磁学》课程教学资源(PPT课件)第四章 电磁介质——边界条件
文档格式:PPT 文档大小:241.5KB 文档页数:8
一、要点: 二、界面上介质的性质有一突变,这将导致静电场也会有突变
北京大学:《电磁学》课程教学资源(PPT课件)第四章 电磁介质——有磁介质存在时磁场的性质
文档格式:PPT 文档大小:204.5KB 文档页数:7
用上述公式计算磁场遇到麻烦 磁化电流和B互相牵扯,难于测量和控制,通常也是未知的
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